( H8 ) 
Hier en in ’t vervolg wordt met (21 05) liet scalaire product van 
twee vectoren 21 en 03 voorgesteld en met 21 een vector, wiens 
.. Ö21* Ö2l y Ö21* 
componenten zgn 
§ 3. Onderstelt men dat de twee bewegingstoestanden dezelfde 
zijn, dan gaat (I) over in 
j?X> 
A, /a, v 
da, 
• • (II) 
hetgeen niet anders is dan het theorema van Poynting. Wanneer 
wij nl. onderstellen dat tusschen jp> en 55 de gewone lineaire be- 
trekkingen bestaan, dan is de eerste term de aangroeiing per tijds- 
eenheid van de in de ruimte r aanwezige electrokinetische energie. 
De tweede term gaat voor een metaal, wanneer men daarvoor de 
wet van Ohm aanneemt, en dus het verband tusschen © + E en 
© uitdrukt door 
© x ~b Ez — Xi-i ©x -f- ©y ~b %1‘3 @2> 1 
4" ©y 4" *2'3 © 2 , /••••(!) 
-f Ez = /^3-i ©x 4* *3*2 ®y 4" ^3’3 ©2> I 
met 
over in 
*1-2 — : *2-1 *2-3 — x 3-2 *3-l — *1-3» 
. . (2) 
J'fel-l ©4 + ^2'2 ®y 2 4“ ^3-3 ®2 3 4~ 2 ^1-2 ©x ©y ~b 2 *2’3 ©y ©2 4“ 
-b 2 x 3 -i © z ©ar) cZr — ^j"(E ®) dr, 
en hier stelt de eerste term de warmteontwikkeling per tijdseenheid 
voor, en de tweede den negatief genomen arbeid der electromotorische 
krachten. Op dergelijke wijze vindt men dat de tweede integraal 
voor een dielectricum gelijk is aan de toename der electrostatische 
energie, verminderd met den arbeid der electromotorische krachten, 
beide berekend per tijdseenheid. 
