( 180 ) 
1 
4 n 
In dezen vorm is de stelling kerhaaldelijk bewezen en toegepast *), 
ofschoon misschien nooit op zoo eenvoudige wijze als het theorema 
van Poynting veroorlooft. 
De dielectrische hysteresis geeft natuurlijk tot dergelijke beschou- 
wingen aanleiding. 
In het vervolg zal worden aangenomen dat zoowel het verband 
tussen Sj en 23 als dat tusschen © (of £>) en Qü door de gewone 
lineaire vergelijkingen met constante coëfficiënten wordt uitgedrukt. 
§ 5. Keeren wij terug tot de twee verschillende bewegingstoe- 
standen, waarvan in de vergelijking (I) sprake is. Natuurlijk geldt 
eveneens de vergelijking die men uit (I) verkrijgt, als men de groot- 
heden die op den eersten en den tweeden bewegingstoestand betrek- 
king hebben, met elkaar verwisselt. Door verder de twee verge- 
lijkingen van elkander af te trekken, vindt men : 
De gevolgtrekkingen die wij uit deze vergelijking kunnen aflei- 
den berusten hierop dat in vele gevallen de eerste integraal verdwijnt. 
Dit is b,v. het geval, wanneer beide bewegingstoestanden ineene 
stationaire strooming in een stelsel geleiders bestaan; immers, dan 
is Q3 = 0 en 03' = 0. Neemt men dan voor o het oppervlak van 
een bol die om eenig punt dezer geleiders als middelpunt beschre- 
ven is, en waarvan de straal al grooter en grooter wordt, dan nadert 
het tweede lid der vergelijking tot 0, daar de door constante stroo- 
men teweeggebrachte magnetische kracht op groote afstanden omge- 
keerd evenredig met de derde macht van den afstand verandert. 
j- f-j (.f> 55’) - (.<?' £5) j * + ƒ j (€' ®) - (2 ©■) { dT = 
e*, £> €•* 
A, //, v 
do . . (III) 
*) Warburg, Wied. Ann., Bd. 13, p. 141. 
Ewing, Phil. Traas. London, 1885, p. 549. 
