18 
Vzhledem k tomu však, že za větších vzdáleností byly by úchylky v 
větší, kdyby užilo se větších stěn, nemá zde vypočítaný faktor 1170 
platnost obecnou. Konstanta B závisí pouze na potenciálu; z právě uve- 
deného důvodu nechceme se vztahem B — <p (F ž ) dále zabývati. Jest však 
přece s podivením, že zjev tak komplikovaný, jako jest úchylka vodního 
paprsku v elektrostatickém poli stěny, se dá vyjádřiti zákonem poměrně 
jednoduchým, jehož dvě konstanty závisí - pouze na průměru trubice, 
z níž voda vytéká a na potenciální difíerenci mezi paprskem a stěnou. 
kde pro hodnotu konstanty K bylo nalezeno číslo 1170 a za * psáno / (r), 
za B pak cf {V 1 ), řeší všechny vztahy druhý až pátý, o nichž v kapitole 
„Vlastní měření" byla řeč. 
Vztah druhý: Závislost výchylky v na sekundovém množství u, za 
stálého potenciálu V, a průměru trubice r, dále za téže délky paprsku d 
a vzdálenosti jeho od stěny / 
Vztah třetí: Závislost výchylky v na „délce" paprsku d, t. j. verti- 
kální vzdálenosti pod ústím trubice, v níž výchylka se měří za konstant- 
ních u, V, r, l 
Vztah čtvrtý: Závislost výchylky v na vzdálenosti stěny l za kon- 
stantních u. V, r, d 
Vztah pátý: Závislost výchylky v na průměru trubice r, z níž voda 
vytéká za stálých u, V, d, l 
Diskusse konečného vzorce. 
Náš konečný vzorec, jejž lze psáti ve tvaru 
v u * (<-) d ^ ( yí - ~ K ' log 1 
V 1 _ ^K(logh — logh) 
V o 
V 1 
— = u 
V o 
Y.1 — 
Tvar uchýleného paprsku. 
Pro tvar uchýleného paprsku plyne ze vztahu třetího 
v — Const. d H . 
I.VI. 
