45 
0/,-/V) sd^ + {y--l-i)tdy = [^1 — 0/:—/^) tJc^P . (25) 
zoodat wij voor de betrekking tnsschen dx, dy, dy-, en dP de 
vergelijkingen (22\ 23) en (25) zullen beschouwen. Om te onderzoeken 
of er 0 [) de verzadigingskurve onder eigen dampdrnk een maxinium- 
of ininiinumdrukpunt mogelijk is, nemen wij (23). Hieruit volgt 
dP = 0 als 
= (26) 
Om te onderzoekeii of de druk vooi- dit punt een maximum of 
minimum is, ontwikkelen wij (20) verder in eene reeks; stelt men 
hierin y, = (‘K dan vindt men : 
( F,— 0 dP = ~ t, dyd (27) 
Daar Fj — v en beide positief zijn, zoo blijkt dat de drnk een 
minimum is. In overeenslemming met onze voorgaande beschouwingen 
(tnen zie lig. 2), \inden wij dus: op de verzadigingskurve onder 
eigen dampdrnk van de vaste stof F is tle druk in een punt m 
een minimum, als de bij deze vloeistof iii belioorende damp de 
samenstelling F heeft. 
Om de drukxerandering langs de verzadigingskurve in de nabij- 
heid harer niteinden A en n (fig. 2, 3 eii 4) te onderzoeken, stellen 
wij a; = 0; uit (22) en (25) krijgen wij dan: 
\{y~,d) . + FT] d.r + iy-d) t dy = [ F-(y-/?) ^ -v] dP . . (28) 
dy 
{y-ft) sdx + {y-d) t dy = [^-(y -/^) ^ dP. . (29) 
dy 
Hieruit volgt : 
{yi—dh IFFdx = [(yi— />’) F + (d-y) F, + O dP . (30) 
Zij A de volumeveranderiug, die optreedt, als tnsschen de 
drie pliasen van het binaire evenwicht F L G eene reactie 
optreedt, waarbij één hoeveelheid damp ontstaat, dan kan men voor 
(30) sciirijven : 
dP = 
d—y^ 
d—y 
RT 
FV] 
dx . 
• . (31) 
Nu is A F^ iu het binaire stelsel ld L -\- d steeds positief, 
behalve tnsschen het minimumsmeltpunt Tp en het maximumtem- 
peratuurpunt Th, waar A Fi negatief is. In tig. 4 is A dus 
negatief voor vloeistoffen tnsschen F en H, positief voor alle andere 
vloeistoffen op de zijde BC. 
fi — y is positief, als de vloeistof tnsschen F en C, negatief als 
deze tusschen F en B ligt, (tig. 2 — 4). 
