48 
lielihen ;xfgelei<!, vinden wij lluiiis met l)elinlp van tig. I een diagram 
als fig. 8. Knrve hacbn is de verzadigiiigsknrve onder eigen dampdnik, 
Cl «1 is de bijbehoovende rechte 
damplijn. Daar wij aangenomen hebben 
dat de temperatnur hooger is dan Tr, 
maar lager dan Tr moet F, zooals in 
tig. 8, tiisschen n en n.^ liggen. Wij hebl)en 
dus hier het geval dat de damp, die in 
fig. 1 l)ij de vloeistof q behoort, door 
voorgesteld wordt; de door het punt q 
gaande vloeistofkmwe van het veld LG 
kan dns door qqj (tig. i) voorgesteld 
worden. Uit deze ligging qq^' volgt dat 
bij ver<lere drnkverlaging de vloeistof- 
knrve van het veld LG knrve pq niet 
meer snijdt. 
lüt deze atleiding volgt dat de druk 
langs knrve hn in de richting der pijltjes, 
dns van n uit naar h toeneemt en dat 
er op deze knrve /oi noch ma.vimmn- noch minimumdrnkpnnt optreedt. 
8. De tem[)eratnnr is hooger dan het minimumsmeltpnnt Tr en 
lagei' dan het maxiinnmtennieratuurpunt van het binaire even- 
wicht F -\- L (r. 
Op overeenkomstige wdjze als wij 
het algemeene geval fig. 12 (1) 
hebben afgeleid, vinden wij thans 
voor de verzadigingskurve onder 
eigen clampdrnk eene exphasige 
knrve ; in tig. 4 is eene dergelijke 
knrve door de met 5 aangedinde 
knrve hn voorgesteld; de druk neemt 
in de richting van het pijltje, dns 
van n nit naar k toe. 
In tig. 4 zijn de verzadigings- 
knrven onder eigen dampdrnk van 
F voor verschillende temperatuur 
{2\ — 7\) geteekend. Neemt men 
en 7', lager dan dan moet 
op de met 1 en 2 aan geduide knr- 
ven hn een minimnmdrnkpnnt ni 
optreden. Neemt .men 2\ tnsschen 
Tk en Tr en tnsschen Tr en 
