3V) 
eerste ligt ze builen deze kurve. Valt e met /> samen dan kan men 
zich de vloeistofknrve voorgesteld denken of door (tig. I) of 
door eene, in de tignnr niet geteekende, knrve, die pq snijdt. Wij 
zullen thans onderzoeken welke dezer gevallen kunnen optreden. 
Voor het evenwicht tnsschen een tei'naire vloeistof x, y, 1 — x — y, 
en een binairen damp y^,l — y^ gelden de voorwaarden: 
èZ dZ dZ ÖZ 
Bescdionwen wij eerst het veld L — fr iji de onmiddellijke nabijheid 
van het punt C. Daar x, y en y^ daii oneindig klein zijn, zoo 
stellen wij ; 
Z — U — j- li 1 X loy X — |- Lil y loy y en — fTj — Li 1 y^ loy y^ 
De beide voorwaarden (1) gaan dan over in: 
dU èU dU, 
. — y y + y, y + y—yi) = o • (2) 
d.v dy &ij^ 
— — y — 
oy 
(D7^ 
+ R'J' logy. 
(3) 
Bij een druk L*c l)estaat het veld L-d in tig. 1 alleen ud het 
punt 6', en is dus a? =; 0, y = 0 en 7/^=0; er treedt dan het nnaire 
evenwicht: vloeistof 6'-{-<lamp6' op. Dit is bepaald door Z=Z^ 
of U = U^, waarin ,r=0, y = 0 en y^—L) is. 
Bij een druk -j- ontsta in tig. ^ het veld CV/cCj ; de [uinten 
Cj, e en d liggen dan in de onmiddellijke nabijheid van 6’; wij 
stellen nn x = §, y = 'ti en y^ = y. Üit (3) volgt nn : 
n, = Kn (^) 
waai'in K eene uit (3) bepaalde constante is. Neemt men, zooals in 
tig. 1, aan dat C vluchtiger is dan B, dan ligt het punt tnsschen 
C en e en is Li dus kleiner dan i. 
Wij stellen in (1) nn P =z LP -j- dL^, x = t, y = y en y^ = ; 
daar in het punt C voldaan is aan U = U^, zoo volgt : 
of 
— RT [§ + + [V— FJ dP=0 
§ + (l-iT).i = — ..... (5) 
In de onmiddellijke nabijheid van hoekpunt C (tig. i) is knrve ed 
dus een recht lijntje. Voor de lengte der stukken Cd en Ce vindt 
men uit (5) : 
r , - r 
dP en C e — 
RT 
v-v 
RT{l-K) 
dP . 
. ( 6 ) 
C d= — 
