Oin de vei'zadigingskurxe onder eigen dam|)dnik at‘ Ie leiden 
kunnen wij weer op dezell’de wijze handelen als vroeger voor het 
algenieene ge\al. Wij nemen daartoe eene bepaalde leni[)eratunr l' 
en een druk P zoo, dat zich geen damp kan vormen en de isotherme 
alleen nit de verzadigingskurve van F bestaat. Deze is in fig. 1 door 
pq voorgesleld. 
Bij 7^-verlaging treedt nn het veld L — (x op; in tig. 1 is znlk een 
veld door C(h(\ met de vloeistot'kurve de en de rechte damplijn Ce^ 
voorgesteld. De vloeistof e is in evenwicht met den datnp e^, de 
vloeistof d met den damp C en met elke vloeistof van kurve ed 
is een bepaalde damp van de rechte damplijn Ce^ in evenwicht. 
Wij knnnen, wat het optreden van dit veld L — (J betrett, drie 
gevallen onderscheiden. 
a. In het evenwicht L — G van het biïiaire stelsel 7? 6’ treedt een 
ma.ximnm drnkpnnt op. Het heterogene veld L — -G ontstaat in een 
punt van zijde JüG. 
h. In het evenwicht L — G van het binaire stelsel 7i 6' treedt ëen 
minimnmdrnkpnnt op; er ontstaat een heterogeen veld in B en een 
in G, die bij P-verlaging in een punt van BC sameïivloeien. 
c. In het evenwicht L — G van het binaire stelsel BC treedt noch 
maximum- noch minimumdrnk[)nnt op; het heterogene veld ontstaat 
in B of in C 
Wij i)eschonwen hier alleen het laatste geval en nemen daarbij 
aan dal C vlnchliger is dan B\ de lezer kan de beide andere ge- 
vallen daarna gemakkelijk atlei- 
den. Bij 7'*- verlaging ontstaat het 
heterogene veld dns in het hoek- 
punt 6' (fig. 1) en breidt zich, terwijl 
kurve p<[ natuurlijk haar vorm 
en ligging verandert, over den 
driehoek uit. Bij een bepaalden 
druk valt het eindpunt e der vloei- 
stofkurve met het eindpunt p der 
verzadigingskurve, bij een bepaal- 
den anderen druk valt e met q 
samen. 
Als e met q sameiivalt dan kan 
men zich in fig. 1 de vloeistof- 
kurve of door qq\ of door vooi'- 
gesteld denken ; in het laatste geval 
doorsnijdt ze de kurve pq, in het 
