1H7 
volumekrachte]! sluilen we uit. In de vloeistof zal dientengevolge 
overal dezelfde hydrostatische druk p heerschen. Van het systeem 
vatten we een deel iu het oog, dat een stukje van het grensvlak 
tusschen de vaste en de vloeibare phase bevat. Het oppervlak, dat 
het beschouwde deel \an het systeem oegrenst, uemen we, voorzoover 
het binnen de vaste phase valt, als onveranderlijk van stand aan, terwijl 
we het, A'oorzoover het binnen de vloeibare phase valt, vormveran- 
deringen kunnen laten ondergaan. Op dil laatste deel Averkt dan 
overal de loodrecht gerichte hydrostatische druk p. Het deel der 
vaste phase, dat binnen het beschouAvde deel van het systeem valt 
nemen Ave als homogeen gedeformeerd aan. 
Laat het in ’t oog gevatte deel van het systeem //p massaeenheden 
der Amste, in^ massaeenheden der vloeibare phase bevatten. De 
richting van de normaal op het gi'ensvlak, die Avijst vanaf de vaste 
naar de vloeiltare phase, noemen Ave N~. 
Voor het beschouwde deel van het systeem zijn de vrije energie, 
de massa, en het volume resp. 
W = tp, + m, tf;, j 
M = rn^ rn^ > (19) 
V = -p j 
wanneer y, en resp. het volume van de massaeehheid der vaste 
en der vloeibare phase voorstellen. 
We laten nu dit deel van het systeem eene virtueele verandering 
ondergaan. Daartoe laten Ave bij constante temperatuur eene kleine ' 
hoeveelheid van de eene phase in de andere overgaan. Daarmede 
zal eene verandering van het totale volume van het beschouwde deel 
van het systeem gepaard gaan. Wegens de boven gemaakte onder- 
stellingen zal deze volumeveraiidering slechts kunnen plaats hebben, 
doordat het in de vloeibare phase gelegen deel van het oppervlak, dat 
het in ’t oog gevatte deel van het systeem begrenst, van stand veran- 
dert. De vloeibare phase zal overigens niet van toestand veranderen. 
Teneinde ook de vaste phase in denzelfden toestand te laten blijven, 
dus de grootheden, die de deformatie be])alen, onveranderd te laten, 
zal het noodzakelijk zijn de spanningen aan het binnen de vaste 
phase gelegen deel van het grensoppervlak van het beschouwde deel 
van het systeem, oneindig kleine variaties te doen ondergaan.. Aan- 
gezien dit deel van het grensoppervlak onveranderd blijft, zal hier- 
voor geen arbeid noodig zijn. De eenige hoeveelheid uitwendige 
arbeid, waarmede we rekening hebben te houden, zal die zijn, welke 
gepaard gaat met de verandering van het deel van het grensopper- 
vlak, dat binnen de vloeibare phase gelegen is. 
