Nu is volgens de elasticiteitstheorie 
1 
dv^ 
(d.Hx -j- dij// dzz) ...... (24) 
terwijl verder voor de vloeibare |)liase de bekende betrekkingen gelden 
Oi!?, difv 
- - .... (25) 
dT ~ dv„ 
— P 
Hij invoering van (12), (24) en (25) verkrijgen we nit (23) 
ki) 
H [(X:^:— p) dxx + 
Qi 
-j- (1 7 /^P) '^yn + (-Xj —p) dz~ } -d.tj, Z^dzx + Xydx^'\i 
We kunnen nn stellen 
= 
(26) 
(27) 
Hierin kunnen we r de ,,snieltingswarmte” noemen, waaronder 
dan die hoeveellieid warmte moet worden verstaan, die moet worden 
toegevoerd om de eenheid van massa uit de vaste in de vloeibare 
phase te doen overgaan, zonder dat de toestand der beide phasen 
daarbij overigens verandert. We verkrijgen dan 
dT 
1 1 , 
dp + 
T 
[(X:,.— p) dxx + (ky— p) dljy + 
(28) 
4- {Zz — p) dz, -|- } zdy Z + Zxdzx 4“ 1 
Is de eenige detbrmeerende kracht de hj^drostatisclie druk, dan 
N'erkrijgen we. aangezien dan algemeen geldt 
X,r — p = 0 Yy — 'p r= 0 Z~ — p — 0 I 
Yz = 0 ' Z/=0 X„ = 0 I 
T / \ 1 \ 
dj). 
(29) 
(30) 
de bekende formule van Thomson en Clausiüs. 
Is daarentegen dp = 0, dan verkrijgen we 
[(Xi p) dXx 4- (1 y p)djlll 4- {Z~—p)dz~ j- 
dT-. 
(31) 
4 “ ^ + ZixdZx 4 “ Y.ydXy\ ' 
Aangezien de vorm tnsschen vierkante haken, voorzien van het 
negatieve teeken, den arbeid voorstelt, die door de deformeerende 
krachten, met uitzondering van den druk p, bij de deformatie wordt 
verricht, zal eene deformatie eene verlaging van het vriespunt ten- 
gevolge hebben, wanneer deze arbeid positief is. 
