190 
5. We zullen nu cianneineu, dat de begintoestand (waarvoof we 
Vp 2-, ]jz, Zx, X,, gelijk nul stelden) als spanningsloos is te beschouwen. 
In dit geval zal (31) evenzeer geldig zijn ; echter mogen we dan 
r en vervangen door en waarin i\ de sinelüngswarnite 
en de dichtheid der vaste phase in den spanningsloozen toestand 
voorstellen, zoodat er komt 
~ r o + (^y~P) dz. --j- 1 
'üViü . (32) 
1 zdyz ZxdZx -j- XydXy] } 
Zien we af van grootheden van de tweede orde, hetgeen we mogen 
doen, zoolang we de dilataties en afschuivingen als oneindig klein 
beschouwen, dan kunnen we (32) integreeren, waarbij we dan T, 
^0 Gil buiten het integraalteeken plaatsen, We verkrijgen dan 
voor 
X'x, J/lf 
de vriespuntsverlaging in den toestand, die bepaald wordt door 
. 2.5^ y-. 2.^. j’,/, 
fx .. yz ••• 
^'1 = + ^^'v~p) dyi/ + i^z—p) dzz -f 
0 
1 zdijz + Zxdzx + Zyda’y] 
De smeltingswarmte in den toestand, bepaald door ?/,,, 2 ^, 
zal van die in den spanningsloozen toestand een bedrag verschillen, 
dat van dezelfde orde is als de dilataties en afschuivingen zelf. Voor 
eene oneindig kleine verandering volgt voor de verandering der vrije 
energie uit (14) 
~ i^xd^^x + Yydijy d- Z.dZz -■(- Yzdyz -4- Z^dz^ + Xydxy) 
Het verschil in \ rije energie tusschen den gedeformeeitlen en den 
spanningsloozen toestand bedraagt dus 
Xx ••• yz ... 
~ + 1 ydyy f Zzdz, -f Y^dijz + Z^dzj- -|- X„da'y], 
u 
Voor het verschil in entropie tusschen deze toestanden volgt dan uit (16) 
Xx ... yz ... 
. d ri 
~ ^ J 7 + ZzdZz + Yzdyz + ZxdZx + Xydxy\ 
Uit (27) volgt dan voor het verschil in smeltingswarmte 
xx... yz ... 
ÖT J 7 ^ + ZxdZx ^ XydXy^, (34) 
o 
