191 
Dit zal ook gelden voor het geval, dal de begintoestand niet 
spanningsloos is; alleen stelt (34) dan niet liet verschil in smeltings- 
wannte tnsschen den toestand Xx.-.ijz--- en den spanningsloozen 
toestand \'Oor, doch liet verschil tnsschen den toestand Xx . . . y. ■ ■ • 
en den aanvangstoestand, die in dat geval niet spanningsloos is. 
6. Onderstellen we thans, dat er op het oppervlak der vaste 
phase krachten werken, die worden uirgeoefend door vaste lichamen, 
die op de vaste phase rusten, en tengevolge van welker aanwezigheid 
het oppervlak der phase niet met de vloeibare phase in aanraking 
is. We kunnen ons dan voorstellen, dat een klein deel der vaste 
phase, dat in aanraking is met de vaste lichamen, die krachten uit- 
oefenen, in den vloeibaren toestand overgaat, zonder dat de vaste 
lichamen van plaats veranderen. Voor dit geval kunnen we weer 
de evenwichtsvoorwaarde opstellen. 
We nemen het grensvlak der vaste pliase als A"V-vlak aan, en 
onderstellen, dat de Z-as de normaal op dit vlak is, die gericht is 
van de vaste naar de vloeibare phase. Voor de totale vrije energie, 
de massa en bet volume gelden in dit geval weer de betrekkingen 
Mh + "9 ’fk i 
M = 1 
V z=z t'j -j‘ '>^^•2 *'2 
Laten we nu eene oneindig kleine hoeveelheid van de vaste phase 
in de vloeibare overgaan, dan is 
(T •ƒ'= -f- • • • (36) 
Bij de omzetting zullen de volumina Cj en v.^ moeten veranderen, 
aangezien het totale volume constant blijft, zooals we onderstelden. 
Daar de beschouwde verandering eene virtueele is, mogen we aan- 
nemen, dat, wat de vaste phase betreft, deze verandering tot stand 
komt door variatie van alleen. Er komt dan 
11 
0 .^ 
V |:f 
• (37) 
Verder is 
fht'., — — - . 
Ov., 
. (38), 
Door invoering 
van 
(37) en (38) in (36) verkrijgen we 
d(fr 
ÓW=m, ~ 
OZz 
- ÓZ-. -[- ?»., — dr, -\- . 
öv^ 
. (39) 
Evenals vroeger (zie boven onder 3) zullen ook nu de spanningen 
aan het oppervlak, dat het beschouwde deel ^'an het systeem begrenst, 
