m 
moeten varieeren. We onderstelden echter, dat dit oppervlak niet 
van stand verandert, zoodat er geen arbeid door uitwendige krachten 
zal worden verricht. De evenwichtsvoorwaarde is nu 
. (40) 
We moeten hierbij het dubbele teeken bezigen, aangezien er slechts 
eene omzetting in ééne richting mogelijk is. Het teeken = zal gelden 
voor het grensevenwicht, d.w.z. het evenwicht waarbij juist een over- 
gang van de vaste in de vloeibare phase mogelijk zal zijn. Nu geven 
de vergelijkingen (35) verder 
(fm, -f dm^ =z 0 1 
+ m^dv, + v^dm^ = 0 j’ ’ ’ ' 
terwijl voorts nog geldt 
1 
dv^ = ~ dz^ (42) 
Qi 
Beperken we ons tot het grensevenwicht, dan verkrijgen we uit 
(12), (25), (39), (40), (41) en (42), terwijl we tevens gebruik maken 
van de betrekking 
Z, — p = 0 (43) 
if', -f pr, = . ...... (44) 
We verkrijgen derhalve dezelfde betrekking al^ evenwichtsvoor- 
waarde tusschen vaste en vloeibare phase als we voor het geval 
hadden, dat de beide phasen met elkaar in aanraking waren. Derhalve 
zullen de conclusies omtrent de vriespuntsverlaging ook dezelfde 
zijn. Natuurlijk moet daarbij als druk op de vaste phase in rekening 
worden gebracht de hydrostatische druk, vermeerderd met dien, 
welke wordt uitgeoefend door de zich op de vaste phase bevindende 
vaste lichamen. 
7. Thans zullen we het bedrag der vriespuntsverlaging nader 
beschouwen, waarbij we gebruik zullen maken van de uitdrukking 
(32). Teneinde dit bedrag te berekenen, is het noodzakelijk, het 
verband tusschen de grootheden ... ... en de spanningen X ^. . . K- • • 
te kennen. In het algemeenste geval zullen we, aangezien de groot- 
heden Xx...yz--. als oneindig kleine grootheden worden beschouwd, 
een lineair verband mogen aannemen van den vorm 
Xx = «„.rx + a^^yy + + a^^Xy 
} X = a^^Xjc + a^^yy + a^^z. + a,,y, -f a^^Xy 
waarbij algemeen zal gelden 
(^ik = ctki • 
. ( 46 ) 
