194 
Verder is 
— ‘2.K^^,.z.= — E.z^ 
1 + 26» 
X.-=z — K.x. = —~ 
^1+26» 
Y. = — K.v.=z 
2 1 + 3Ö 
El + 28 
Vz = —- 
. . . ( 52 ) 
2 1 + 3^ / 
We zullen thans enkele speciale gevallen nagaan. 
1®. Samendrukking resp. uitrekking. 
Hierbij wordt alleen P, =|= 0 ondersteld, waaruit volgt 
_ 
Y, 
0 
(hierbij is de vloeistofdruk p verwaarloosd) 
De vriespuntsverlaging bedraagt dan 
T 
LT= — 
Z,dz^ 
T r 
LT = L 
+ J 
Gebruikmakende van (52) en de integratie uitvoerende, komt er 
L ^ 
o^»o‘ 
welke formule volkomen met die van Riï;cke overeenstemt. 
We passen dit toe op ijs, hetwelk we als een isotroop lichaam 
zullen behandelen. 
Voor de trekvastheid van ijs neemt Riecke aan 0.7 KG. gewicht 
per mm.'* en berekent hiermede voor ET 0°.017. Aangezien voor 
de meeste stoffen de drnkvastheid aanzienlijk grooter is dan de trek- 
vastheid, zoo zal deze verlaging in het geval van samendrukking 
waarschijnlijk nog wel grooter te maken zijn, zoodat ze betrekkelijk 
gemakkelijk kan worden gemeten. Trouwens met geschikte hulp- 
middelen zou de zooeven genoemde vriespuntsverlaging ook nog zeer 
wel voor meting vatbaar zijn. 
2®. Doorbuiging. 
In dit geval nemen we aan, dat alleen P=j=0. Beschouwen we 
een punt, waarvoor x = R, y = dan volgt uit de formules 
Zz=0 
X. = 0 
Py 1 + 26 
tiR^ 1 + 36 
De vriespuntsverlaging voor het beschouwde punt bedraagt 
T 
ET 
_ T r 
Yzdyz. 
1) E. Riecke, loc. cit. p. 736 form. (20). 
