459 
= c cwr? . dr-j- c rC-^’ 
dt J J N 
De tweede term valt weg, wegens de onderstelling, dat er geen 
energie door straling het sjsteem verlaat. Tenslotte komt er dan 
met behulp van de betrekking 
— c curl t£' — — , 
dt 
Bedraagt de variatie van 53 in den tijd dt dan komt er 
— - J (Xp , d53) .dr (5) 
De totale door het systeem verrichte arbeid bedraagt nu de 
som van (4) en (5), 
4 - dr . . . ( 6 ) 
Voeren we nu de vrije energie van het stelsel in, dan geldt hiervooi 
de bekende betrekking 
y = E-T . H 
als E de inwendige enei-gie, H de entropie voorstelt. Voor eene 
oneindig kleine variatie verkrijgen we hieruit 
ó^' = ÖE- T . 6H—H . óT. 
Verder is 
T. öH= óQ = öE + öW, 
waarin öQ de aan het systeem toegevoerde warmtehoeveelheid is. 
Onder gebruikmaking van (6) verkrijgen we hieruit 
ÖW= - A,öa, — . . . . + ƒ(Xp , d53) .dr- ƒ/. ÖT. . (7) 
Laat het systeem in zekeren aanvangstoestand, waarin de ver- 
anderlijken de waarden bezitten, terwijl 53 = 0 
is, de 'vrije energie hebben. In den magnetischen toestand, waarin 
5^’ overal eene zekere waarde zal hebben, terwijl de temperatuur 
en eene andere grootheid, b.v. de uitwendige druk, constant ge- 
bleven zijn, zullen de meetkundige veranderlijken andere waarden 
verkrijgen, die we met u, . . . zullen aanduiden. We kunnen nu 
dezen overgang in twee stappen laten geschieden. Eerst geven we, 
terwijl iö = 0 blijft, aan de meetkundige veranderlijken de waarden 
dientengevolge zal de vrije energie toenemen meteen 
bedrag 
