464 
is, die als onafhankelijk van q wordt beschouwd ’). We verkrijgen 
hieruit met behulp van (17) en (18) 
öx,=^.dv. 
O) 
Dit geeft ons dan, aangezien als klein te beschouwen is, 
<fj Sp.d^ = 
év 
(Ajy W) 
Wanneer we deze uitdrukking vermenigvuldigen met het volume- 
element to, voorts de waarde van dv uit (11) en (12) invoeren, en 
over het geheele volume der oplossing integreeren, komt er 
2jtx.m p 2jtyi.m C 
J B 
Nemen we aan, dat n constant is, hetgeen wel geoorloofd is, 
gegeven de relatieve kleinheid van dezen term, onderstellen we ver- 
der, dat aan de anode ^ =r 0, aan de kathode in lucht B = H, dan 
verkrijgen we ' ’ 
d, {Bm W) = 
aangezien voor de kathode geldt 
27 Tm.y-e.n — 
k.e 
( 20 ) 
4. Vervolgens moeten we de verandering van het „niet-magnetische” 
deel der vilje energie beschouwen ; aan de veranderlijken moeten 
daarin de waarden worden toegekend, die ze in het magnetisch veld 
zullen hebben, zooals we \-roeger zagen. 
De eenige verandering, die hieronder begrepen is, is de concen- 
tratieverandering van de oplossing. Is de vrije energie van de massa- 
eenheid hiervan dan is die van het volume oplossing to van 
dichtheid q 
dV'\ = Q .O) .lp , 
wanneer y\ de vrije energie der oplossing is. De variatie hiervan 
zal bedragen, wanneer we gebruik maken van (17) en (J 8), en verder 
van de betrekking 
öip 
= • (21) 
die uit (7) volgt. 
De betrekking (19) geldt natuurlijk alleen, zoolang de specifieke magnetische 
eigenschappen onafhankelijk zijn van de concentratie. 
