471 
m’r = — /r — (7 r + e E (1) 
in welke de vector r de uitwijking nit den evenwichtsstand voor- 
stelt, en E de electrisclie kracht in den lichlbiindel is. Met m en e 
zijn de massa 'en de lading aangegeven, (erwijl ƒ en ^ de constanten 
vati de {|uasi-elastisclie kracht en den weerstand zijn. 
De theoi-ie wordt verder het eenvoudigst voor een gasvormig 
lichaam van niet te groote dichtheid; daartoe zal ik mij hier bepalen. 
Zijn er een aantal groepen van electronen, zoodat die welke tot 
dezelfde groep behooren, onderling gelijk zijn en onder gelijke omstan- 
digheden verkeeren, dan kan men voor hot electrisch moment per 
volume-eenlieid schrijven 
P=v'iVer, (2) 
als het somteoken op de verschillende groepen betrekking heeft, en 
voor elke groep N het aantal electronen per volnme-eenheid is. De 
diëlectrische verplaatsing wordt bepaald door 
D = E + P 
en men heeft bovendien de algemeene vergelijkingen 
roi H — D , 
c 
rot E = H . 
c 
(H magnetische kraclit, c snelheid van het licht in den aether). 
Wij werken op de gebruikelijke wijze met complexe grootheden. 
Is n de fre(pientie van het licht, dan komt in alle veranderlijke 
grootheden de factor 
gint 
voor, en men vindt nit (1) en (2) als men de eigen frequentie der 
electronen 
invoert. 
Ne^ 
— 7i^) + ing 
Een lichtbundel die zich in de richting der a-as voortplant, kan 
worden voorgesteld door uitdrukkingen voor E, D en H met den factor 
i'-—) 
waarin (p) de zoogenaamde ,, complexe brekingsindex is. Voor deze 
grootheid vola't uit bovenstaande vergelijkingen 
(aV = 1 -b ^ r- w) 
^ ^ m(nJ — 71^)4-1710 
31 * 
