479 
uitdrukkingen leert ons onmiddellijk de lichtverdeeling in de emissie- 
lijn kennen. Als maat voor de halve breedte der lijn kan men de 
waarde van w nemen, voor welke de exponent — 1 is, d. w. z. 
-=|/f 7 
waaruit voor de volle breedte volgt 
O 
Is u van de orde 5.J0^ cm/sec en van de orde 6000 A.E., 
dan wordt LI van de orde Voo A.E. Dit is een zeer geringe breedte, 
maar zij overtreft verre de breedte, die wij in § 4 uit g, hebben 
berekend, welke laatste breedte ook de emissielijn van molekulen 
zonder translatiebeweging wegens den stralingsweerstand zoomoeten 
hebben. 
De oorsprong van het verschil ligt hierin dat 
u 
g,«'>nn„^ ■ ■ • 
(18) 
Het uit (17) omtrent de breedte der lijn getrokken besluit is door 
verscliillende w.-ianiemers bevestigd, op treftende wijze door liet 
onderzoek van liülssON en Fahrï') over de emissie van helium, krypton 
en neon in GEissLEii’sehe buizen. Daarmede is tevens aangetoom. 
dat bij de kleine dichtheid die deze gassen hadden, geen weer- 
standen in het spel zijn, waarvan de coëfficiënt met aan de ongelijk- 
heid (18) voldoet, d. w. z. geen weerstanden die op zich zelf een 
breedte zouden teweegbrengen, grooter dan of vergelijkbaar met die 
welke aan de molekulaire beweging is toe te schrijven. Waren er 
zulke weerstanden, dan zou men een grootere breedte waarnemen 
dan uit het beginsel van Doppeer wordt afgeleid. 
& 7 Wij zullen nu den invloed der molekulaire beweging op een 
absorptielijn onderzoeken. Daarbij onderstellen wij dat alleen de 
stralingsweerstand bestaat, of althans slechts weerstanden wier coelTi- 
cient g veel kleiner dan mn. is. en die dns op zich zelf een veel 
kleinere breedte dan de in 5 6 berekende zouden geven. Het geval 
van eenigszins groote dichtheden is hiermee uitgesloten. 
Wij moeten thans de molekulen naar hun translatiesnelheid in 
irH. Buisson et On. Fabey, La largeur (les raies spectrales et la théorie 
ciilétique des gaz, Journal de Pliysique (5) 2 (1912), p. 442. 
