521 
Deze uitdrukking voldoet inderdaad aan de voorwaarde dat 
n maal grooter wordt, als dit niet N, v en E het geval is. 
Een physisclie reden voor de deeling van (4) door ^V! heb ik 
echter niet kunnen vinden. 
§ 6. 0(3 geheel andere wijze, nl. naar een methode die men met 
goed gevolg in de theorie der soortelijke warmte van vaste lichamen 
heeft gevolgd, is de hypothese der quanla ingevoerd in een andere 
verhandeling van Tetkode'), en evenzoo door Lenz en naderhand door 
Keesom.") Ik zal mij tot de door Sommekpelu®) medegedeelde beschou- 
wingen van Lenz bepalen. Laat het gas in een vat besloten zijn, 
waaraan wij ter vereenvoudiging den vorm van een kubus met de 
ril)be I toekennen. Er kunnen dan op zeer veel verschillende wijzen 
staande geluidsgolven in het gas bestaan, en wel is, als v het 
volume van den kubus is. 
het aantal bewegingswijzen voor welke de goltlengte tnsschen A en 
X -j- (lx begrejien is. De grootste waarde \^an X is 2/. 
Lenz neemt nu aan dat de gewone theorie der staande geluids- 
golven tot zeer kleine waarden van X toe kan worden toegepast, 
en dat de bewegingstoestand van het gas kan worden opgevat als 
een samenstel, van dergelijke golven, met golllengten tnsschen 2/ en 
een zekere kleinste waarde, die hij X^ noemt. Deze laatste wordt 
zoo gekozen dat het geheele aantal bewegingswijzen gelijk is aan 
het aantal vrijheidsgraden van het stelsel molekulen, d. w. z. = 3iV. 
Dit geeft 
of 
1 1 _ ^ 1 
als wij d’ = ~ stellen. Daaruit volgt dat d de afstand is op welken 
1) Phys. Zeitschr., 14 (1013), p. 212. 
2) Zittingsversl. Akad. Amsterdam, 22 (1913, 1914), p. 98, 1215. 
3) Vortrage Wolfskehl-Kongress, p. 125. 
