524 
lengte, voor welke liet bezwaar niet geldt, opeengehoopt. Dit is 
zeker het geval, maar een eenvoudige berekening leert dat de tem- 
peratuur al zeer laag moet zijn, zal het grootste deel der energie 
naar golven aanmerkelijk langer dan zijn verhuisd. 
Volgens de theorie van Lenz is de energie die eigen is aan de 
trillingswijzen met golllengten tusschen ^ en P. -f- cü 
Ajrhcv . 
eUT_ 1 
dX 
^ ■ 
Hiervan zullen wij gebruik maken om de golflengte /' te zoeken, 
die bepaald is door de voorwaarde dat de bewegingen met golflengten 
beneden A' evenveel energie hebben als die met golflengten boven X'. 
Dit wordt nitgedrnkt door de vergelijking 
y T' J /o I 
of, wanneer wij 
2hc 
kXT' 
2hc 
kXJ^ 
2hc 
Wr 
• . • ( 8 ) 
stellen. 
x' 
^0 
1 c x^dx 
■J 
• • (9) 
o o 
uit welke betrekking voor elke waarde van de daarbij passende 
van x' door geschikte benaderingsberekening kan worden gevonden. 
Heschouwt tnen nn eeti gas van bepaalde dichtheid, dan is d en 
dns Xg bekend, en men kan voor elke temperatuur T de waarde 
\'an Xg bepalen. Weliswaar is de tweede der vergelijkingen (8) 
daarvoor niet voldoende, daar c op de in (7) aangegeven wijze van 
de energie E afhatigt, die een ingewikkelde functie van T is. Maar 
men vindt l)ij Lenz de formule 
_ 0 r\v^dx 
- Tj ^ 
( 10 ) 
die voor de bepaling van x„ kan dienen. De grootheid 
0 = 
mkX. 
( 11 ) 
is een ,, temperatuur”, die voor elk gas, zoodra de dichtheid bekend 
is, kan worden aangegeven. Is dan ook T gekozen, dan vindt men 
Xg uit (10), \ervolgens x uit (9) en eindelijk P' uit de betrekking 
