(12) 
525 
die uit (8) volgt. 
Bescliouweii wij uu als voorbeeld helium met de dichllieid die 
aaii 0° C. CU 1 atm. beantwoordt. Dan is 0 = 7° en blijkens (^lü) 
T 
= 1 als - = ü,22 is. Meii heeft ul. 
Uit (9) volgt ,r' = 0,75 ongeveer en (12) geeft dan 
Men ziet dus dat bij de reeds zeer lage temperatuur T=0,22O 
= l°,5, nog de helft der energie eigen zou zijn aan bewegings- 
4 
wijzen, waarvan de goltlengte beneden — i- beneden 1,5 d en 
derhalve ver beneden do gemiddelde weglengte .y ligt. 
§ 8. Volgens de theorie van Lenz hangt de entropie van het gas 
op andere wijze van E en v af, dan in (1) is aangegeven ; de toe- 
standsvergelijking en de formules voor de soortelijke warmten woi'den 
anders dan in de gewone gastheorie. Bij hooge temperatui'en, nl. 
hoog in vergelijking met (■), komt men eehier tot den vorm (I) 
terug. Uit de formules van Lknz vindt meji dan nl. 
Ez= ki\r 1 
8 = 3 kN 
2 
(13) 
en na eenige herleiding 
)3 3 \ _ 
S = kN j y log (2 JtEm) -j- log v — — /o^ I y A' j — log — 
— — log ( ■ 2000 a) d' 4 — 3 log h | , 
wat met de formule van Tetkoue f(6) hierboven] overeenstemt, als 
men in deze o> = 3,5 stelt. 
Het verdient intusschen opmerking dat. al wilde men de theorie 
van Lenz ondanks het eerste in § 7 genoemde bezwaar, als bij 
benadering juist beschouwen, toch van een eenigszins nauwkeurige 
bepaling der chemische constante geen sprake zou kumien ziju. Dit 
