529 
ën dus volgens (19) 
Uit (18) volgt 
en men heeft ^) 
- = 1,19 1 ? 
8 ' = 8,14 1 ?. 
clT 
-{T logp) = 2Q,\2 
^ = 33,92. 
De verschillende vcaarden in (16) siibstitueerende vindt men 
(O = 0,7. 
^ 11. Aangaande de nauwkeurigheid dezer uitkomst valt vooreerst 
op te merken dat blijkens (16) en (17) een procentische fout in 
RT, N of k ongeveer met hetzelfde bedrag in overgaat. Men 
mag dus wel zeggen dat onzekerheid van de waarden dezer groot- 
heden geen fout van vele procenten in u> zal veroorzaken. 
S' 
Wat de voor ~ gesubstitueerde waarde betreft, daarin kan zeker 
R 
een vrij groote fout schuilen. lutusschen heeft een verandering van 
die waarde met een volle eenheid (een achtste van het bedrag) 
slechts een verandering van vj met ongeveer 14 tengevolge. Wij 
mogen dus wel besluiten dat de waarde van o> weinig van 1 ver- 
schilt, en dat de voor de dampspanning van kwik gevonden waarden 
op vrij bevredigende wijze met de theorie van Tetrode in overeen- 
stemming zijn, als men daarin aan het elementaire gebied 6r de 
waarde toekent. ^) 
1) Berekend met; l? = 83,2.1ü0; JV - 67.10^'^; 41= 200; = 6,42.10-21 
2) Men zou liet bezwaar kunnen maken dat bij de medegedeelde berekening de 
formule van Hertz voor de dampspanning is toegepast voor een temperatuur 
waarbij die spanning nooit is gemeten. In werkelijkheid is echter de waarde die 
men uit (16), (17) en (18) voor oj vindt, onafhankelijk van de gekozen temperatuur. 
Het differentiaalquotient van het tweede lid van (16) naar T is nl. 
1 dS' 
dr 
dT^ 
{T logp) + 
5 
22 ’ 
( dS \ 
T — is de soortelijke warmte der vloeistof onder den druk van den damp j. Deze 
grootheid moet volgens een bekende thermodynamische stelling 0 zijn, en de uit- 
drukking waarin zij overgaat als men (18) gebruikt, nl. 
1 dS' 3 5 
lL J 
RdT^ 2T 
is dat inderdaad, omdat Hertz den coëfficiënt (3 in overeenstemming met die 
stelling heeft gekozen. 
Verslagen der Atdeeling Natuurk. Dl. XXIII. A". 1914/15. 
35 
