1 ’ aa 
da 
' &dv 
Feitelijk zijn er eeniye lijen aan het eind waar dit niet doorgaat, 
doch wij hebben van randwerking afgezien en kunnen dit dus 
verwaarloozcn. Strikt genomen gelden onze beschouwingen slechts 
voor een oneindig groot volume waarbij dit bezwaar geheet vervalt, 
daar dan A een oneindige determinant wordt. 
Is nu 
S 0 
dan is A = 0, 
V 
dus als 
dp 
1 d fo) 
- + 
da 
Gdv 
d ^ dfo) a 
~a^ = 0 
dn da 0 
hetgeen dus met — — 0 overeenkomt. 
dv 
Do gevonden grootheden etc. staan met de boven beschouwde 
g in verband. En alhoewel een in finesses doordi-ingende statistische 
afleiding van ƒ tot moeilijkheden voert, blijkt toch dat de statistische 
mechanica tot een correlatie voert evenals die in </, is uitgedrukt. 
Wanneer men do voorwaarden van het kritisch punt verder zou 
willen atleiden zou het noodig zijn tot hoogere machten der t, te 
gaan, dit kan zonder bezwaar, voor de tweede voorwaarde vindt 
men dan — = 0. 
dv^ 
Tracht men nu de onderstelling, dat de werkingsspheer groot is, 
te laten vallen, dan kan men zich bedienen van de functie die in 
§ 17 \ an geciteerxlo dissertatie werd ingevoerd, en nu van de integralen 
j' 
d.v 
. dZ„ Ty = (Hy) 
die {> definiceren onderstellen dat ze niet alleen van voor het 
element, doch ook van de aantallen molekulen in de omliggende 
elementen afhangen. In het algemeen zullen dus de molekuulgetallen 
van alle andere elementen in dHy optreden, waarbij voor eenigszins 
verwijderde elementen de afhankelijkheid geiüng wordt d. w. z. dat 
— ^ voor de overqroote meerderheid der waarden van o nul te 
0 / 2 ^ 
stellen is. 
Door redeneeringen die overeenkomen met de in genoemde disser- 
tatie gebruikte kan thans worden aangeloond dat H'{ny) den vorm 
