6B0 
staansgreris van de vaste stof zonder damp bij een hoogere tempera* 
tiiiir liggen zal. Nu zal deze temperatunrbesraarisgrens met den druk 
varieeren, en zoo zullen wij dus in de 7'*7-t]gunr een lijn uv kunnen 
trekken, die de heslnans^rens van de vaste stof aangeeft. 
Dit geldt bij een binairstelsel natuurlijk van de beide komponenten. 
Gaan wij dus over van het tripelpunt der komponenten tot het 
quadrupelpunt, dan krijgen wij daar iels dergelijks. De lijnen voor 
+ Sb + (d, Sa + Sb + gaan, zooals Dr. Scheffer heeft aan- 
getoond ’) en in Fig. 2 is aangeduid, eveneens door middel van een 
kam met twee keerpunten en een labiel tusschenstuk continu in 
elkaar over, en hier zal nu een lijn pq aan te geven zijn, voor de 
koëxStentleprens van Sa~\~Sb> omdat bf Sa of aSz; daar zijn /^c.sgr7a?w- 
yrem bereikt heeft, waardoor genoemde koëxistentie niet meer kan 
voorkomen. 
Hieruit volgt dus, dat de lijnen p en m zich tot een bepaalde 
temperatuur boven de eulectische metastabiel voortzetten. 
Ooergang van mo7iotropie in enantiotropie, 
Zooals bekend is, komt het dikwijls voor, dat, terwijl een stof 
onder den dampdruk liet vei-schijnsel van monotro|)ie vertoont, onder 
hoogeren druk enantioptropie optreedt, zooals bv. in de PJ'-figuur3 
is aan gegeven. 
Wat nu de beteekenis van dit verschijnsel is, doet de theorie der 
allotro|)ie weer duidelijk inzien. 
') Versl. Kon. Akad. v. Wetensch. 25 .Tuni 1910, 229. 
