720 
twee heterogene velden ontstaan, het eene in A en het andere in 
C, die bij verdere drnkverlaging ergens in een punt van JiC samen- 
vloeien. 
In tig. 1 kan men zich het veld L — G op deze verschillende 
wijzen ontstaan denken; knrve ed kan natuurlijk ook hare convexe 
zijde naar AC keeren. Behalve dit heterogene veld L — (r vindt men 
in tig. 1 ook nog de door pq voorgestelde verzadigingskurve onder 
constanten druk van de binaire stof F. [De in de figuur geteekende 
knrv^e rs laten wij voorloopig buiten beschouwing]. 
Op dezelfde wijze als wij in het algemeene geval [tig. 11 (I)] of 
in het bijzondere geval (XI) hebben gehandeld, kunnen wij thans 
ook de verschillende diagrammen atleiden. 
T Tir. Wij nemen eerst eene temperatuur T lager dan het 
minimumsmeltpunt 7V der binaire verbinding F\ Wij vinden thans 
voor de verzadigingskurve onder eigen dampdruk van F en de bij- 
behoorende rechte dauiplijn een diagram zooals fig. 2. In deze figuur, 
waarin de componenten-driehoek slechts ten deele is geteekend, is 
hgn de verzadigingskurve onder eigen dampdruk ; op zijde CA vindt 
men de bijbehoorende rechte damplijn Cg-^. 
Neemt men, zooals bij de afleiding van fig. 2 verondersteld is, 
aan dat er noch maximum- noch rninimumdrukpunt optreedt, dan 
neemt de druk van n uit naar A toe; hij is in n dus het laagste 
en in h het hoogste, zonder echter in n een minimum of in h een 
maximum .te zijn. Uit de afleiding volgt dat de zijden vast — gas en 
vast — vloeistof der driephasen-driehoeken ten opzichte van elkaar en 
de zijde CB moeten liggen zooals in fig. 2 is geteekend. 
Uit de figuur blijkt dat de binaire vloeistoffen h en n met den 
