724 
en het bijbelioorende damppnnt 4/, met F op een rechte lijn 
liggen (tig. 3). 
Om de drnkverandering langs eene verzadigingskurve onder eigen 
dampdrnk in hare uiteinden h en n (fig. 2 en 3) te onderzoeken, 
stellen wij in (6) en (7) ,x = 0 en .r, = U. Wij vinden dan: 
[(y-l9) s + FT] dx + {y-^) tdy = - v F {^-y) ~ J dP (10) 
1 ^- /* + - dx — iitdy = ~ V -p ^ dP . ( 11 ) 
De verl)onding heeft hierin, zooals nit (5) volgt, eene bepaalde 
wmarde. Elimineert men dy nit (10) en (11) dan vindt men: 
1 ^/^ + {y-d) ~ I F7'dx = [dVF iy-d) F - y^'] dP. . ( 12 ) 
De grootheden in den coëfficiënt van dP hebben alle betrekking 
op het binaire evenwicht -j- -j- G. Noemt men A de volume- 
verandering, als tnsschen de drie phasen van dit binaire evenwicht 
eene reactie pDats grijpt, waarbij de eenheid van hoeveelheid damp 
ontstaat, dan is: 
[y-^)L\G = dVF{y-d)v.-y^ ■ • • . (13) 
Wij kunnen voor (12) dus schrijven: 
A 
y—d. 
RT 
dx 
(14) 
Wij voeren nu weer, evenals in (XI), de perspectievische concen* 
tralies S en -Sj van de stof A in vloeistof en gas in ; het is duidelijk 
dat de perspectievische concentratie /Sj gelijk is aan de ware con* 
centratio x, van A in den damp; voor de perspectievische concen* 
tratie van A in de vloeistof vinden wij : 
d—y 
^oodat men voor (14) kan schrijven : 
(15) 
Bevat de damp de 3 komponenten dan geldt, zooals wij vroeger 
gezien hebben, (14) (XI); vervangt men hierin door x\, dan gaat 
deze in (16) over. 
Ibt (16) volgt dat het teeken der drukverandering in de uiteinden 
h en n eener verzadigingskurve onder eigen dampdruk afhangt van 
het teeken van A Fj. Nu is A Fj voor het binaire evenwicht F-\-L-\-G 
bijna altijd positief en slechts tusschen de punten F en Z7^[fig. 5 
(XI) en tig. 6 (XI)] negatief. A is dus positief in de punten h 
