725 
en n van fig. 2 en fig. 3, eveneens in liet punt h van fig. 5 (XI) en 
tig. 6 (XI) ; A is negatief in liet jnint n dei- heide laatste tignren. 
Verder volgt dat het teeken der drukverandering niet bepaald wordt 
door de verhouding : x (de verdeeling van de derde stof tiissclien 
gas en vloeistof) maar wel door de verhouding S : .i’i (de perspee- 
tievische verdeeling van de derde stof tusschen gas en vloeistof). 
Nemen wij nu eene vloeistof der verzadigingskurve onder eigen 
dampdruk in de nabijheid van het punt Ii der tig. 2; wij denken 
ons daartoe driehoek Faa^ in de nabijheid der zijde BC. Uit de 
ligging van Fa en Fn^ ten opzichte van elkaar volgt S'^x^. Daar 
A Fi in h positief is, zoo volgt uit (16) dat de druk bij toevoeging 
van een derde stof moet afnemen. Men ziet dat dit met de richting 
van den pijl in de nabijheid van k in overeenstemming is. 
In de nabijheid van het punt /< der tig. 3 is, zooals uit de ligging 
van driehoek Faa^ volgt, x^ 7> S. Daar A 1^^ positief is, zoo volgt 
uit (16) dat de druk liij toevoeging van een derde stof moet toe- 
nemen. Dit is met de richting van den pijl in de nabijheid van h 
in overeenstemming. 
In de nabijheid van punt n der tig. 2 en 3 is S negatief; (men 
denke zich b.v. in tig. 2 driehoek Fhh^ in de nabijheid van zijde 
BC) daar A Pj positief is, zoo volgt uit (16) dat in beide tignren 
de druk van n uit moet toenemen. 
Wij vinden dus: in een tusschen C en H gelegen eind[)unt eener 
verzadigingskurve onder eigen dampdruk neemt bij toevoeging eener 
derde stof de druk af, als de driephasendriehoek zijn zijde vast — gas 
naar BC keert (tig. 2) en neemt de druk toe, als de driephasen- 
driehoek zijn zijde vast — vloeistof naar 7i6' keert. 
Daar dus bij temperaturen lager dan (hg- 2 en 3) de druk 
van n uit steeds toe- en van h uit toe- of afneemt, zoo vinden wij 
het volgende. Doorloopt men knrve nh, dan neemt de druk van n 
uit naar h voortdurend toe (fig. 2), of men komt van n uit eerst in 
een maximumdrukpunt, waarna de druk tot in A afneemt (tig. 3) 
of men komt van n nit eerst in een maximum- en daarna in een 
minimumdrnkpunt, waarna de druk tot in h toeneemt. 
Daar in punt h van tig. 5 (XI) de druk van h uit afneemt, is 
hier dus aangenomen dat de driephasendriehoek zijne zijde vast — gas 
naar BC keert. (Men vergelijke tig. 2 en tig. 4 (XI) ; in deze laatste 
figuur denke men zich kurve echter op de zijde CA). In het 
punt h van tig. 6 (XI) is aangenomen dat de driephasendriehoek 
zijn zijde vast— vloeistof naar BC keert. 
Beschouwen wij thans het eindpunt n der verzadigingskurve in 
lig. 5 (XI) en tig. 6 (XI). Daar n tusschen 7’ en H ligt is A Uj 
