727 
Wij moeten thans nog het sub 4 (XIV) genoemde geval beschou- 
wen nl. dat de vaste stof een der componenten is. Een dergelijk 
geval treedt b.v. op in de stelsels: “h ^^hohol, waarin Z 
een niet vluchtig anhjdrisch enkelvoudig zout voorstelt. 
Om de gedachten te bepale]i nemen wij aan dat B de niet-vluch- 
tige component is (fig. 1), zoodat A en C de vluchtige componenten 
voorstellen. 
Wij denken ons thans in tig. 1 kurve pq weg, zoodat alleen de 
kurven ed en rs overblijven; ed is de vloeistofkurve van het veld 
L — G, rs is de verzadigingscurve onder constanten druk van de 
stof B. 
Wij kunnen, om de verschillende diagrammen te krijgen, op 
dezelfde wijze handelen als vroeger in het algemeene geval of als 
in mededeeling XIll. Wij beschouwen daartoe de beweging der 
curven ed en rs ten opzichte van elkaar bij drukverlaging. 
Daar wij aannemen dat B niet vluchtig is, gelden deze beschou- 
wingen dus niet voor punten in de nabijheid van B gelegen. Even- 
wichten in de onmiddellijke nabijheid van B gelegen hebben nl. 
ook steeds in hini damp de stof i>, zoodat hiervoor de beschouwingen 
van mededeeling XllI gelden. 
Verlaagt men den druk dan schuift de vloeistofkurve ed (fig. 1) 
verder den driehoek binnen naar het pimt B, zoodat bij een be- 
paalden druk de kurven e d en r s elkaar ontmoeten. Wij onder- 
scheiden nu drie gevallen. 
V. Wij nemen aan dat de kurveji ed en rs elkaar het eerst 
ontmoeten in een punt op een der zijden van den driehoek ; gebeurt 
dit op zijde BC, dan vallen in tig. 1 dus de punten e en r samen, 
terwijl beide kurveii verder nog geen punt gemeen hebben. Bij 
verdere i-*-verlaging schuift dit snijpunt binnen den driehoek en 
verdwijnt ten slotte op de zijde AB, als de punten 6’ en d in tig. 1 
samen\allen. Kurve ed ligt dau binnen den sector Brs en kurve rs 
binnen het veld CedA. 
Hieruit volgt dat de verzadigijigscurve onder eigen dampdruk van 
B voorgesteld kan worden door kurve h a b n in tig. 4, waarin de 
pijlen de richting aangeven, waarin de dampdruk toeneemt. De bij- 
behoorende dainpkurve is de zijde CA -, de vloeistof It is nl. in even- 
wicht met den damp C, vloeistof n met den damp A en met iedere 
vloeistof (u en h) van ]m is een bepaalde damp (u, en />,) van CA 
in evenwicht. Uit de atleiding volgt dat de driephasendriehoeken 
{Baa^, Bbh^) hunne zijde vast — gas naar het punt k en hunne zijde 
vast — vloeistof naar het punt n keeren. 
Deze tig. 4 is een bizonder geval van tig. 2 (XIII) ; veronderstelt 
48 
Verslagen der Afdeeiing Natuurk. Dl. XXIIL A“. 1914/15. 
