1053 
l x = 1 : j i / 2 n 1 jts 1 ‘ 2 ( 1 + — + « jrö 2 1 + f 1 4- 
1 | 1 1 V 373y r 3 1/ m a V 273 y 
en 
4 = 1: ( 1 -t 
273 
m, 
1 + 
273 
maar 
■ =1 : 1 1 -C2n,*v(l+^)«,X0.406-, V ™ S |/ / : ^(1+^).». j 
/ 
en 
/ 3 =1 = J l -Y *«,*V(^+2^J i *X0.406-n 1 3 
Voor n l = 0 en )i, = 0 volgt hieruit 
D (», = 0) = — — \/ — (l 
' 3 nji (> 2 V jr«m 1 (m 1 + w 2 ) \ 
en 
D (w, = 0) 
waarvan de verhouding is : 
_D(n, — 0) m 2 1 — \b. 2 
D(n 2 = 0) mj 1 — d' 1 
l+-£r 
m 1 \ 
, 273 
. c l2 ^ 
1 1 
273y 
/ 1 — 
( 7 ,, 4 
t 1 
+ ^ 
~ T— 
Berekening geeft voor de persistentie van koolzuur tegenover 
waterstof 0.942, voor die van waterstof tegenover koolzuur 0.239, 
zoodat de bovengenoemde verhouding voor deze gassen 0.77 wordt. 
Deze ligt dus ook volgens de verbeterde theorie \eel dichter bij de 
eenheid dan volgens de oorspronkelijke theorie van O. Ë. Meyer, 
welke in dit geval ^ = 0.045 geeft. Daar een volledige overeen- 
stemming met de theorie van Maxwell toch niet bestaat, is het over- 
blijvende onderscheid tusschen de beide grenswaarden van geen 
bijzondere beteekenis en heeft het ook geen nut verdere getalwaarden 
mede te deelen. Bij paren van gassen, die minder in moleeulair- 
ge wicht verschillen, is het onderscheid tusschen de grenswaarden 
nog kleiner. 
De formule voor dc viscositeit van een gasmengsel moet 
een overeenkomstige wijziging ondergaan. Evenals voorheen geldt 
de betrekking 
n = 9-35 — d^lji + 0.35 — </ 2 w 2 Z,/ 2 ', 
n u 
waar nu f\ en f\ de waarden hebben; 
