1079 
Daar nn wegens (15) en (16) 
U n W n 
2(*)-j? = P= — L 
is, gaat (20) over in 
ÖL ö 
ó'L + K c öx c = — — (Sx c — 22 («) - 
dx c dx c 
u c w n 
ÖXr 
( 22 ) 
Wij moeten nu nog de waarde van dL aangeven. Wij hebben het 
materieeie stelsel met zijn bewegingstoestand in de richting van de 
coördinaat x c over een afstand d% verschoven. Hadden wij het gravi- 
, , ÖL 
tatieveld in deze verschuiving doen deelen, dan zou dL= — óx c 
ox c 
zijn geweest. Daar wij echter het gravitatieveld onveranderd hebben 
ÖL 
gelaten, moeten wij in deze laatste uitdrukking — - verminderen met 
ÖX C 
'ÖL . 
waarbij de index w beteekent dat bij de differentiatie de 
r-1 . 
\dx c Jw 
grootheden w a als constant worden beschouwd en alleen met de ver- 
anderlijkheid der coëfficiënten g a i rekening wordt gehouden. Der- 
halve is 
dL — — 
ÖL 
ÖXr 
ÖL \ i 
— dxc. 
dxcjw ) 
Substitueert men dit in (22) en stelt men bovendien 
dan vindt men 
K c + 
U c I0 a 
~P~ 
ÖL 
dx c 
— T 
± «C? 
V 
(a) 
c VTgc 
diVn 
. . . (23) 
. . . (24) 
De eerste drie dezer vergelijkingen (c = l,2, 3) hebben op de 
hoeveelheden van beweging betrekking ; de vierde (c = 4) is de 
energjevergelijking. Daar wij de beteekenis van K 1 , . . . K i reeds 
kennen, ligt het voor de hand, hoe wij de andere grootheden moeten 
opvatten. De spanningscomponenten X x , X y , X z , T x , enz. zijn 7’ n , 7’ 21 , 
T 31 , T V2 , enz., de componenten der hoeveelheid van beweging per volume- 
eenheid — 7 7 4l , — 7 T 42 , — 1\ 3 , de componenten van den energiestroom T Xi , 
7 7 24 , 7 7 34 . Verder is 7 7 44 de energie per volume-eenheid. De grootheden 
zijn de hoeveelheden van beweging, die het gravitatieveld per tijds- 
eenheid en per volume-eenheid aan het materieeie stelsel geeft, 
