1088 
» 11 — dQ 
7’rc = Q 2 ( ab ) g ah>r 
* * Ogab, C 
en voor e = - c 
7’ ;/ — 
- 1 ec — 
1 - öQ 
^ ( üb ) — £/(ib 9 ci 
x dffab,e 
dan neemt de uitkomst den volgenden vorm aan 
* • ( 51 ) 
. . (52) 
S(«) 
arj 
d«e 
(53) 
Uit de vroeger aangegeven beteekenis van J volgt dat de 
grootheden T'U voor het gravitatieveld hetzelfde beteekenen als de 
grootheden T a \ t voor het eleetromagnetische veld (spanningscompo* 
neuten, hoeveelheden van beweging enz.). De index y wijst er op dat 
Tab bij het gravitatieveld behoort. 
Door bij (53) de vergelijkingen (44) op te tellen, in welke wij 
eerst b door e vervangen, krijgen wij 
waarin 
Kc = - S(e) 
aii 
dtU /> 
(54) 
gesteld is. De grootheden T l ec bepalen de totale spanningscomponenten 
enz. in het stelsel en de vergelijkingen drukken uit dat, bij afwe- 
zigheid van uitwendige krachten, de hoeveelheid van beweging en 
de energie die alles samengenomen bestaan, onveranderd blijven. 
Het verdient opmerking dat men de vergelijkingen (54) onmiddel- 
lijk kan verkrijgen door de formule (50) toe te passen op het geval 
van een virtueele verschuiving óx c , waaraan zoowel het electro- 
magnetische stelsel als het gravitatieveld deelnemen. 
Om nu ten slotte de differentiaalvergelijkingen van het gravitatie- 
veld en de daaruit afgeleide formules geheel aan de door Einstein 
opgestelde te doen beantwoorden, behoeft men slechts voor de in Q 
voorkomende grootheid U de door hem gekozen functie te nemen. 
§ 16. De in het bovenstaande afgeleide vergelijkingen komen, al 
is de vorm veelal verschillend, met die van Einstein overeen. Wat 
de covariantie betreft, deze bestaat voor de vergelijkingen (18), (24), 
(41),- (42) en (44) tegenover elke verandering van coördinatenstelsel ; 
dit volgt onmiddellijk uit de omstandigheid dat LdS een invariante 
