1116 
dv 
v 
_ ®_' dV ,, _ U rfn'__ ®' rfn 
-ïï -i. 
v n 
Aangezien dn' — — dn, 
en 1 onafhankelijk van n is, krijgt men dan de vergelijking 
C TIX) . 
0 = — % n + — + I log (2xm) + logv-}-— + * 2 3 logv — i % (k'. T) ( 1 1 ) 
Uit de gewone kinetische gastheorie weet men, dat de druk p 
nVT 
van het gas = — is, waardoor men voor (11) kan schrijven 
0 = ^ + + ^ + -? l °y(é) • ( 12 ) 
De entropie S' van een grammolekuul vaste stof is nu (zie $ 2) 
= Sk.vf 1 
log 
hv 
kT 
Vergelijking (12) wordt hierdoor 
°=ö +l% «2*») ~ ~ - ~ + tlog(tT ) - 3% 4 + 3 (13) 
Voorts is het duidelijk, dat de toename der inwendige energie bij 
de verdamping 
u = — Nc + f kNT — 3 kNT = — iVc — f- kNT. . . (14) 
bedraagt 2 ). 
Is nu S de entropie van een grammolekuul gas, dan bedraagt de 
entropietoename bij de verdamping 
U + 
S — S’ = 
A 7 o 
Y 
-ikN 
Npv’ 
tiY 
(15) 
Voor S vindt men ten slotte uit (13) en (15) 
S = kA |f log (kT) — log p -f | log (2„t m) — o log h -f Aj . (10) 
Kohner en Winternitz 3 ) hebben de chemische constante van water- 
stof voor lage temperaturen, waarbij deze zich als een eenatomig 
gas gedraagt 4 ), uit thermochemische gegevens berekend en, met de 
atmosfeer als drukeenheid, gevonden 
C= — 1,303 
met een onzekerheid, die zij op hoogstens ± 0,15 schatten. Uit 
formule (16) berekenen zij 
0 Wegens de konstante dichtheid 
n 
2 ) Een evenlueele nulpuntsenergie ware hier en in de volgende §§ eenvoudig in 
c in rekening te brengen. 
s ) v. Kohner und P. Winternitz, Phys. Z.S. 15, 393 en 645 (1914), 
4 ) A. Eucken, Sitz. Ber. Berl. Akad., 1 Febr. 1912. 
