1327 
dZ. dZ 1 
z ' + (Ml) aZ +( ^“ y,) d^"" 5 ' 
(i) 
Houdt men in (1) P en T constant dan bepaalt ze de dampver- 
zadigingskurve ( P , T) van F. Neemt men aan dat de verbinding 
F in den damp geheel gesplitst is in hare komponenten en dat de 
gaswetten doorgaan, dan gaat (1) over in : 
ttlog,v 1 4- filogy 1 4- O — «— /l) log (1 — *«i — lh) — G . (2) 
of 
asyS (i -«i— = c l ( 2ft ) 
waarin C en C\ onafhankelijk zijn van en y 1 maar afhankelijk 
van P en T. Voert men de partieele dampspanningen : 
P A =x 1 P, P B = y x P 611 Pc={\—->\—yi) F 
in, dan gaat (2) over in: 
a lug P a 4- /? log P B 4" (1 — (t — ft) l°9 Pc — G 1 ■ • • • (^) 
of 
Pa.P*bPY J - ? =C, (Ba) 
Houdt men de temperatuur constant dan volgt uit (I) 
[(a’i — «) >\ 4- — $) s i] 4~ [(*i «) 6 't 4~ (,'/i Wi 1 dy i 
ÖF (J F, 
V- v + («—*,) + 0-S,) ^ 
dP 
(4) 
Wij noemen den afstand van F tot een punt yj der darnp- 
verzadigingskurve /; wij nemen dl positief in zulke richting dat / 
grooter wordt. Wij hebben dan: 
dl dx j dg x 
i x t u //,— d 
Substitueert men deze waarde van (lx 1 en dtp in (4) en stelt, men 
den coëfficiënt van dP door A F x voor, dan vindt men: 
l.LV^dP (5) 
(x x —ay 4 - 2 (.«!—«) o )i — P) s i + (di —PY 4 
Hierin is A V 1 de volumentoename als 1 Mol vast P in zoo n 
o-roote hoeveelheid damp sublimeert, dat de samenstelling niet ver- 
andert. Uit (5) volgt: ieder punt der dampverzadigingskurve beweegt 
zich bij drukverhooging (dP^> 0) van F weg (dl j> 0) en bij druk- 
verlaging (f// J < 0) naar F toe. (dl < 0j. Men kan dit ook zoo uit- 
drukken: bij drukverhooging breidt de dampverzadigingskurve zich 
uit, bij drukverlaging trekt ze zich samen. 
Op overeenkomstige wijze vindt men : bij temperatuurverhooging 
trekt de dampverzadigingskurve zich samen, bij temperatuurverla- 
ging breidt ze zich uit. 
