1365 
p 
D=±f*rde. 
Wij hebben verder noodig de integralen 
i 3 
1 i 
8 
i r d 
S=- A — 
/1 5 J dfi 
- (p o) dp , 
ip 
i' 
*=hS 
& 7l AF v)dp, 
d(3 
Q 
r dv 
- I A — dp . 
J dp 
Als nu r, cp, / de poolcoördinaten van een punt zijn, dan is d 
potentiaal V x in dat punt van de attractie van de maan gegeven door 1 
3 Df 
7 l . = f (i—t8in*(p) 
kJt / 7 ' 
'F* 
S' -f r 2 T 
+ (i — t) gos * V * 
Als verder co de rotatiesneilieid is, en als wij stellen 
P+r'Q 
3 cu* - 
o — — , 
' 4.t fD 
dan is de potentiaal V. 2 van de centrifugaalkracht : 
3 
— , V a — ^ D o r 2 cos * (p . 
4 71 f 
Ten slotte zij M de massa van de aarde en 
34/ 
* — AjilPl) ' 
dan is de potentiaal JA, van de aantrekking der aarde 
3 
, JA, — : Dji [1 — -i sin 2 (f — co .? 2 (f shv ).\ . 
Langs een niveauvlak is de som V = V l -j- JA, -f- l r 3 constant. 
Daar wij hoogere machten van o en v verwaarloozen, kunnen wij 
ook r = p stellen in de coëfficiënten van S, T, P, Q, o en x. De 
vergelijking van het niveauvlak .wordt dan, als a een constante is 
- = P (1 + 1 $) 4 (i — | ««* Y ) [f (S 4- T ) + i DQ + ] M 
a 
+ (i — 4 cos 2 (p sin 2 /) [l (P Q) -f- Dx\. 
h De gravitatie-constante f moet niet verward worden met de boven gedeti- 
neerde verhouding f. 
