1451 
sterkte i, loopende langs den omtrek van een cirkel met het opper* 
vlak F, aangegeven door 
m = iF, 
ot, als een electron n maal in de seconde rondloopt, door 
m = neF ( 1 ) 
Het wordt door een vector loodrecht op het vlak van den cirkel 
voorgesteld, waarbij de positieve richting voor dezen vector op de 
bekende wijze past bij de positieve richting van den stroom. 
Het moment van de hoeveelheid van beweging is 
931 = 2 mnF, (2) 
als wij de positieve richting ervan laten passen bij die van het 
magnetisch moment en dus met de positieve richting van den stroom 
laten samenvallen, en wij hebben dus 
2 m 
9,1 = — 1,1 (3) 
Voor een liclimini waarin vele electronen rondloopen heelt men 
2 m 
sm = — 
e 
of wanneer wij JSm, d. w. z. de magnetisatie door 1 voorstellen 
2ÜI = 
J m 
— I 
e 
( 4 ) 
§ 2. Gevolgtrekkingen int het bestaan van het moment der 
hoeveelheid van beweging. 
Door iedere verandering van het moment der hoeveelheid van 
beweging van een gemagnetiseerd lichaam ontstaat een koppel 6 
volgens de vectorvergelijking 
1,13.10-7 
dl 
dt 
(5) 
als wij den coëfficiënt uit de bekende waarde van — voor negatieve 
m 
electronen afleiden. 
Dat deze vergelijking juist is zullen wij aantoonen. Vooreerst 
zullen wij laten zien dat het berekende effect niet te klein is om 
waargenomen te worden. Het lichaam zij een ijzercilinder met straal 
R, die om zijn verticaal geplaatste as draaibaar is. Wij zullen de 
hoeksnelheid o> berekenen, die volgens (5) ontstaan moet wanneer 
het staafje axiaal geheel omgemagnetiseerd wordt. Men vindt 
Qoj = f ddt = 2 XI S , 
95 * 
