1454 
6 = B cos n to t . . . . . . (10) 
n = 1 
Van deze reeks is voor ons slechts de eerste term van belang, 
daar alleen daaraan een effect beantwoordt, dat door resonantie 
versterkt wordt, terwijl de andere deelen van het koppel geen 
waarneembaren invloed op de beweging van den cilinder hebben. 
Door vermenigvuldiging van (10) met cos tot en integratie over één 
2 n 
periode T = — , vindt men 
O) 
+ — 
r 201 3% 
I 6 cos tot dt — B j. 
J ö> 
TT 
2 0) 
In het eerste lid is 6 alleen van 0 verschillend in de zeer smalle 
71 
intervallen bij t = 0 en t = — . In het eerste interval mag men 
to 
cos to t = 1 en in het tweede cos to t = — 1 stellen en men vindt 
dus, als men (8) in aanmerking neemt, 
41 to 
B x = I s (11) 
71 
In plaats van (6) krijgen we nu de vergelijking 
B x cos tot = Qa -f- 0« -j- Ba, (12) 
waarvan de periodieke oplossing is 
B l 
a = — cos {tot — u), (13) 
u 
als de constanten u en v bepaald worden door 
u cos v = (co„ 2 — to 2 ) Q ) 
v 0 ' (14) 
u sin v = 2 x to Q ) 
De grootheid u, die wij positief zullen kiezen, bepaalt de ampli- 
tudo, en v de phase der trillingen van het staafje. Voor de eerste, 
die wij door j a | voorstellen, vindt men 
M = ^ = 7==== • • • • (is) 
(t ° 0 + BB 
Zij wordt een maximum \a\ m voor to = to 0 , nl. 
2 XI S 
ttQk (lb) 
Wat de phase betreft, merken wij vooreerst op, dat blijkens (14) 
31 
v = — is, voor to == to n . Is de frequentie van den wisselstroom (to)' 
