Bemerkungen über die lineare Kraft wachsender Kristalle. 365 
Tabelle 4. 
Bedingungen wie früher. 
Zeit 
in 
Stunden 
Kristall I (Last 74 g) 
Kristall II (unbelastet) 
Kristall- 
dicke 
Dicken- 
zunahme 
Kristall- 
dicke 
Dicken- 
zunahme 
0 
4,6014 
0 mm 
3,9852 
0 mm 
20 
4,6040 
0,003 
4,2588 
0,274 
43 
4,6027 
0,001 
4,6636 
0,678 
stattfindet. Dieses Experiment (Tab. 5) zeigt zwei Kristalle, 
einen belasteten und unbelasteten in der gleichen gesättigten 
Lösung und unterscheidet sich im speziellen von dem vorhergehenden 
(Tab. 4) nur insofern, als die Last von 74 g auf 0,7 g erleichtert 
wurde. Von Bruhns’ und Mecklenburg^ Serie (Tab. 2) unter- 
scheidet es sich durch die Verdampfungsgeschwindigkeit, die offen- 
bar größer als ihre ist. Die Messungen lassen an Einfachheit 
und Bestimmtheit des Beweises, daß ein belasteter Kristall seine 
Last auch in einer gesättigten Lösung heben kann, wenn (wie 
das Bruhns und Mecklenburg unglücklicherweise versuchten) die 
Lösung gleichzeitig einen unbelasteten Kristall enthält, nichts zu 
wünschen übrig. Die mitgeteilte Diskussion zeigt aber deutlich, 
daß die Bedingungen für das Wachstum hier weniger günstig sind. 
Nichtsdestoweniger wird Wachstum auch hier eintreten, wenn 
die Verdampfungsgeschwindigkeit groß genug ist. 
Tabelle 5. 
Bedingungen wie früher. 
Zeit 
Kristall I (Last 0,7 g) 
Kristall II (unbelastet) 
in 
Stunden 
Kristall- 
dicke 
Dicken- 
zunahme 
Kristall- 
dicke 
Dicken- 
zunahme 
0 
4,0307 
0 mm 
3,4617 
0 mm 
18 
4,0357 
0,005 
3,5516 
0,090 
43 
4,0492 
0,019 
3,9907 
0,529 
Es darf indessen nicht behauptet werden, daß der Tragwulst 
des unbelasteten Kristalls kein Gewicht trage. („Er muß ja vor- 
nehmlich den Kristall tragen“, Bruhns und Mecklenburg p. 105) h 
Er trägt in der Hauptsache nur weniger Gewicht als der ent- 
1 Siehe Fußnote p. 343, letzter Paragraph. 
