Besprechungen. 
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dichtesten Gitterebenen reflektiert (W. L. Bragg 1913). Der 
Abstand d zweier nächster gleichwertigen Gitterebenen gehorcht 
der Gleichung (I) d = , wo ^ die Wellenlänge, # der Ein- 
fallswinkel gegenüber dem Lot der Gitterebene und n eine ganze 
Zahl ist. Diese Deutung der Helligkeitsmaxima ergibt sich in der 
Tat, wie G. Wulff 1913 zeigte, aus Laue’s drei Fundamental- 
gleichungen. Formel (I) gilt auch für das speziell Bragg’scIic 
Verfahren, die Reflexionswinkel von Helligkeitsmaximis an Kri- 
stallflächen vermittelst einer mit Elektroskop verbundenen 
Ionisierungskammer zu messen, die nach Art eines Spektrometers 
gehandhabt wird. Die betreffende Fläche liefert hierbei mehrere 
Spektra der hellsten Linien des Antikathodenmetalles ; die Ordnung 
des Spektrums ist durch das n der Gleichung (I) gegeben. Wie 
hiermit an der Reihe KCl, KBr, KJ die Wellenlänge der inten- 
sivsten Pt-Linie berechnet wurde, ist bereits in einem früheren 
Referate (N. Jahrb. f. Min. etc. 1916. II. - 1 -) mitgeteilt worden. 
Freilich haben Beagg’s hierbei auch das Verhalten von Steinsalz 
mit demjenigen jener Reihe verglichen, indem sie Isomorphie an- 
nahmen ; das Ergebnis ist jedoch glücklicherweise von diesem Irr- 
tum unabhängig. 
Nach einmal gelungener Ermittlung einer einzigen Wellen- 
länge konnten einerseits die Abstände gleichwertiger Gitterebenen 
beliebiger Kristallarten und andererseits die Wellenlängen be- 
liebiger Röntgenstrahlen nach Formel (I) bestimmt werden, wie 
z. B. diejenigen von schwächeren Pt-Linien, von Pd-Linien und 
von Rh-Linien. Übrigens stimmt die Größenordnung dieser l mit 
don vorher von A. Sommerfeld theoretisch berechneten (10~ 9 bis 
10~ 8 cm) überein. 
Daß die von einem Kristall ausgehenden Sekundärstrahlen nicht 
etwa eine Fluoreszenzstrahlung darstellen, ergibt sich auf zweierlei 
Art. 1. Die drei hellsten Pt-Linien l, l', V- werden von zwei ver- 
schiedenen Kristallflächen a und b eines und desselben oder ver- 
schiedener Kristalle unter den Winkeln # a , # a ', und # b , 
-# b " derart „reflektiert“, daß cos # a : cos : cos = cos # b •' 
cos # b ' : &b U ist. 2. Die durch Metallschirme bewirkte Absorption 
ist die gleiche für die unter # a wie für die unter ^ # b , für 
die unter # a ' wie für die unter # b ' etc. reflektierten Strahlen. 
Die Intensitäten I einer und derselben Wellenlänge ergaben 
sich für die Sekundärstrahlen 1. — 5. Ordnung eines einfachen 
Gitters empirisch (II) I x : I 2 : I 3 : 1 4 : 1 5 = 100 : 20 : 7 : 3 : 1. 
Durchdringen sich zwei oder mehr Gitter, so kompliziert sich 
das Intensitätsverhältnis der Gleichung (II). Liegt z. B. zwischen 
zwei benachbarten Gitterebenen A eines Gitters eine Gitterebene B 
eines zweiten Gitters so, daß sie deren Abstand halbiert, so müssen 
offenbar die Spektren ungerader Ordnungen geschwächt werden ; 
