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R. Hacken, 
In der Art der Versuche lag* es, daß die dabei in Frage kom- 
menden Temperaturgefälle zwischen den Flächen und dem Thermo- 
statenbade, in dem sich die unterkühlten Schmelzen befanden, nicht 
erhebliche waren: etwa 0,5° für 1 cm. Diese Beobachtungen führten 
daher weiter zu der Folgerung, daß die Kristallisationsgeschwindig- 
keit, die man als sog. lineare Kristallisationsgeschwindigkeit durch 
Messen der Verschiebungsgeschwindigkeit der Grenzfläche zwischen 
kristalliner und amorpher Phase an einem in einer dünnwandigen 
Kapillare befindlichen Schmelzfaden erhält, in der Tat von der 
Unterkühlung so abhängig ist, wie es die Messung ergibt: die 
Kristallisation sgeschwindigkeit wächst mit sinkender Temperatur, 
d. h. mit steigender Unterkühlung. 
Bei dieser Methode, die besonders von G. Tammann, dessen 
Schülern und anderen 1 ausgebildet wurde, beträgt die Entfernung 
zwischen der wachsenden Fläche und der Badflüssigkeit nur etwa 
1 mm, so daß also das Temperaturgefälle mindestens lOinal großer 
ist als bei meinen Versuchen. Es ist daher die Annahme nicht 
berechtigt, daß der Anstieg der K.-G. mit sinkender Temperatur 
nur ein scheinbarer sei, bedingt durch die in der Nähe der Schmelz- 
temperatur herrschende unvollkommene Wärmeabfuhr, wodurch eine 
Wärmestauung und damit eine Verringerung der K.-G. eintrete, 
die schon hier ihren maximalen Wert erreichen könnte, falls die 
in jedem Momente produzierte Kristallisationswärme weggeführt 
werde. 
In der Nähe der Schmelztemperatur ist aber diese Methode an 
sich schon unbrauchbar, da in den Röhrchen Verhältnisse herrschen, 
die sich der Beobachtung entziehen. In einem Gebiete A in un- 
mittelbarer Nähe der Schmelztemperatur, auch noch im Gebiete B 
bei niedrigereren Temperaturen wird von dem kristallisierenden 
Stoff der Raum des Röhrchens nicht vollständig ausgefiilit, viel- 
mehr wachsen durch die Schmelze Kristallfäden, deren Verlauf ein 
mehr oder weniger willkürlicher ist. Das wird am besten veran- 
schaulicht durch eine von G. Tammann 2 mitgeteilte Figur, die in 
Fig. 1 wiedergegeben ist. Fig. 1 a zeigt, wie sich im mittleren 
Teil des Gebietes B, und Fig. 1 b, wie sich im Anfang des Ge- 
bietes C die Kristallfäden zu den Rohrwandungen stellen. Gebiet C 
entspricht den Unterkühlungsgraden, bei denen die K.-G. von der 
Temperatur praktisch unabhängig ist. Hier herrscht eine maximale 
K.-G. Die Fäden wachsen im Rohrlumen an allen Stellen gleich 
schnell und so entsteht eine gleichartige, genauer bestimmbare 
Grenzfläche. Anders liegen die Verhältnisse in den Gebieten Ä 
und B. Schon Fig. 1 a zeigt, daß im Innern des Rohres nicht so 
viele Kristallfäden wachsen, wie an den Wandungen; in erhöhtem 
1 Vergl. die Literatur bei R. Nacken, a. a. 0. p. 133. 
2 G. Tammann, Kristallisieren und Schmelzen. Leipzig 1903. p. 134. 
