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R. Nacken, 
Bei 41° ist die Geschwindigkeit der Fläche c so erheblich r 
daß sie fast unmittelbar nach dem Aufschmelzen wieder ver- 
schwindet. Die Abhängigkeit der K.-G. von c ist durch Kurve I 
dargestellt. 
In ähnlicher Weise schnell steigt die Geschwindigkeit für die 
Fläche a mit sinkender Temperatur an. Oberhalb 41° ist ihre 
Verschiebung noch langsam, so daß eine Kombination mit a lange 
Zeit bestehen kann. Unter dieser Temperatur wird sie aber bald 
bemerklich, und bei 40° wird schon die Geschwindigkeit von 
ca. 5 Teilstrichen in der Minute erreicht. Die Fläche a bleibt 
infolge ihrer größeren Ausdehnung länger bestehen als c, so daß 
ihre Verschiebung gut zu messen ist. Mit steigender Unterkühlung^ 
erfolgt aber dann bald ein rasches Anwachsen. Bei 38,2° beträgt 
die Geschwindigkeit schon 60 Teilstriche, bei 38° etwa 85, um 
bei noch stärkeren Unterkühlungen W'erte anzunehmen, die nicht 
mehr bestimmbar waren. Ihre Verschiebungsgeschwindigkeit beträgt 
dann also schon ca. 2 mm in der Minute. Die Kurve II zeigt die 
Änderung der Geschwindigkeit mit der Temperatur. 
Erst von 39° ab beginnt die Verschiebung von n bemerklich 
zu werden. Wie schon oben erwähnt, läßt sich unter dem Mikro- 
skop nicht mit Sicherheit entscheiden, welche Flächenart hier be- 
obachtet wird. Einige Erscheinungen deuten darauf hin, daß mit- 
unter verschiedene Flächen die Grenze bilden und sich gegenseitige 
ablösen. Man beobachtet nämlich besonders bei kleinen Unter- 
kühlungen mehrere Geschwindigkeiten, von denen die eine fast 
doppelt so groß ist wie die andere. Die größere zeigt sich dann, 
wenn die Begrenzung scharf ist und deutlich gerade. Vielleicht 
ist es die Fläche { 1 0 1 }, die hier vorübergehend auftritt. So wurden 
bei 37,5° anfänglich 15 Teilstriche in 1 Minute durchlaufen, wäh- 
rend die spätere Messung am gleichen Kristall nur 6 Teile ergab. 
Auch bei höheren Temperaturen läßt sich dieser Unterschied be- 
obachten (Kurve III). 
Bei tieferen Temperaturen findet man diese Unterschiede nicht 
mehr. Die schneller wachsende Fläche verschwindet zu rasch, um 
Störungen zu verursachen, so daß man nur eine einheitliche K.-G. 
erhält. Kurve IV gibt eine Anschauung, wie die Kante der Flächen p 
sich verschiebt. Liegt hier wirklich die Fläche p {212} vor, so 
findet man die Normalengeschwindigkeit dieser Fläche, indem man 
die Werte mit cos 15° 44' multipliziert, sollte o {Hl} die ent- 
sprechende Fläche sein, so wäre mit cos 29° 30' zu multiplizieren 
(vgl. die Tabelle). 
Der Anstieg der K.-G. ist hier etwas langsamer als wie bei 
den übrigen Flächen, aber trotzdem ein schneller; die Kurve IV 
zeigt den charakteristischen Verlauf mit sinkender Temperatur. 
Jedenfalls sind diese Pyramidenflächen auch die Begrenzungsflächen 
bei der Kristallisation in Röhrchen. Somit läßt sich ein Vergleich 
