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0. Mügge, 
bei Druck nicht allein nach der Gleitfläche verschoben , sondern 
auch unregelmäßig verbogen. Fig. 1 zeigt einen nur etwa 1 mm 
großen Kristall der Form {lll} mit Lamellen nach den Flächen 
(331) und (331), deren Grenzflächen auf (111) und (111) und 
z. T. auf den symmetrisch zu letzteren liegenden Pyramidenflächen 
meßbar waren. 
Für K x == (331) und g 2 — [112] lautet die Transformations- 
formel 1 : 
ebenso für Kj = (331) und o 2 = [112]: 
q h,' rr= * — h, -j- 3 h 2 — 6 h 3 
Q h 2 ' = 3 h, — h, — 6 h 3 
Q W = hj + h 2 -f- 2 h 3 
Danach wird in der Lamelle a (Fig. 1) verschoben : 
ebenso in der Lamelle ß : 
1T1 in 515. 
Daraus berechnen sich bei Zugrundelegung des Achsenverhält- 
nisses von Miller 2 folgende Winkel, die mit den (z. T. nur sehr 
unsicher meßbaren) verglichen sind: 
111 : «(111) =■ 5° 39' her., 5°25' gern. 
TT1 : « (TT1) = 1 29 „ 2 0 „ 
lll : « (111) = 3 53 „ 3 21 bis 4° 22' gern. 
Lamellen nach Flächen einer anderen Form, besonders auch 
nach der gewöhnlichen Zwillingsfläche {lll} wurden nicht beob- 
achtet ; wohl aber ließ sich an Gußstücken, deren ebene Unterfläche 
1 Vertauscht man die Formen erster und zweiter Stellung, so wird 
das Verschiebungsschema reziprok zu dem des Rutils und man kann die 
einfachere Transformationsformel des letzteren anwenden: 
h,' : h 2 ' : b 3 ' = 2h, : h, - 3h, : - (h f + h 3 ). 
2 Pogg. Ann. 58. 660. 1843. 
Fig. 1. 
?h,' = — h, + 3 h 2 +6h, 
o h 2 ' ' — 3 h, — h 2 -j - 6 hg 
p h 3 = h, -j- h 2 - 2 h 3 
lll in lll 
111 in 151 
lll in 51T 
