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ja statische, also unter Voraussetzung der Ruhe gemacht, 
während doch eine starke Bewegung stattfindet, und in 
W ahrheit ist stets : 
A W cos a — W, sin a 
und abwechselnd : 
G W, cos a -f- W sin a , 
und zwar letzteres, je nachdem Niedertlug oder Aufilug vor- 
handen ist. 
Eben weil aber v 3 eliminirt wurde, liefert die Gleichung (10) 
Näherungswerthe ; es hätte aber keinen rechten Sinn, die 
Geschwindigkeit v aus Ansätzen ermitteln zu wollen, welche 
für den Fall der Ruhe gemacht wurden. Ganz zutreffend wäre 
obige Gleichung (10) nur, und dann auch für Ermittlung von v 
geeignet, wenn das Fahrzeug bei einem Horizontaldruck = A 
ruhig in der Luft stände und der Wind mit der Geschwindig- 
keit v gegen dasselbe blasen würde. Hiebei ergäbe der Winkel ß 
die Richtung der Resultirenden , deren Werth leicht zu er- 
mitteln wäre. 
Die Gleichung (10) gilt zunächst nur für den Niederflug. 
Um sie nunmehr für den Aufflug umzugestalten, haben wir zu 
bedenken, dass hier die Bahn, deren Richtung jetzt ch wäre, 
ebenfalls unterhalb der Segelfläche ci liegt, somit ß, positiv 
bleibt, während für a der Winkel 360° — a t einzusetzen kommt. 
Es wird dann : 
A G tg «■ ß JÜ. 
G + Atga, 81 F, 
Der Vergleich mit (10) zeigt, dass für ein gleiches Ver- 
hältniss der Widerstandsflächen und eine numerisch gleiche 
Neigung des Segels zum Horizonte beim Auffluge die Bahn- 
richtung tiefer unter der Segelfläche liege, als beim Niederfluge; 
oder mit anderen Worten: es muss zur Erreichung einer symme- 
trischen Flugwelle das Segel beim Auffluge weit mehr von der 
Horizontalen abweichen, als beim Niederfluge. (Wellner's 
Gleichung ist für diesen Fall nicht verwendbar.) 
Aus dieser Entwicklung ist zugleich zu ersehen, dass sich 
durch die Segelstellung in sehr ausgiebiger Weise auf die Gestalt 
der Flugwelle einwirken lasse, was ich mit Rücksicht, auf die 
Bemerkung VI, 4 hier noch beifüge. 
