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Benennen wir jetzt den Luftwiderstand in b mit W, so ist 
sein statisches Moment in Bezug auf c , wenn ck = p gesetzt 
wird, = W p. Bedenken wir ferner, dass bei einem Kräftepaare 
jeder der beiden Kräfte dasselbe statische Moment zukomme, 
so haben wir auch: 
G R . sin a = 2 p W. 
Wird hier endlich sin a freigestellt und dessen Werth in 
den oberen, auf besondere Zeile gestellten Ausdruck eingesetzt, 
so ist die Arbeit des Luftflügels wegen Schiefe der Ballon- 
achse = 
r 
Je grösser also der Rauminhalt der unterhalb des Ballons 
befindlichen Theile, je näher die Flügelaxe dem Ballon steht 
und je schneller dieser die Luft durchdringt, um so grösser 
wird die durch die Schiefe der Ballonaxe veranlasste Arbeit, 
welche jener des zu überwindenden Luftwiderstandes noch zu- 
wächst, und sie nimmt, wie die letztere, im kubischen Ver- 
hältnisse der Ballongeschwindigkeit zu. 
Die Schiefstellung des Systems bringt aber überdies noch 
einige Vergrösserung des Luftwiderstandes mit sich, indem 
dann nicht mehr die grösste Querschnittsfläche des Ballons, 
sondern die verticale Projection desselben und der Gondel als 
die Widerstandsfläche zu betrachten sind und hiedurch der 
anderweitige Nutzen langgestreckter Ballons wieder etwas be- 
einträchtigt wird. 
Zu viel schöneren Hoffnungen berechtiget daher bei Rück- 
kehr zu den Vorbildern der Natur die Nachahmung der Flügel 
durch eine Segelfläche. Dieselbe hat Petin und später (1863) 
der Amerikaner Dr. Andrews aus Perth zu einem praktischen 
Erfolge gebracht. Dieser baute nämlich einen Ballon, welcher 
aus drei walzenförmigen, untereinander wohlverbundenen Stücken 
bestand und solchergestalt eine Art Floss darstellte, dem man 
vermittels eines in der Gondel befindlichen Ballastwagens ver- 
schiedene Neigungen zum Horizonte geben konnte. Ueber einen 
Versuch mit dieser Vorrichtung berichtete der »Engineer«, dass 
sie jedem Drucke des Steuers Folge geleistet, ihren Aufflug 
