88 
in dit gebied v komt, ontstaat een twee-atomig molecuul. Volgens 
onze beschouwingen in de vorige paragraaf is : 
r £o 
n t = Ne ^ . je ^ drnr dms' drnt' — Ne ^ (2jtin0yk . (19) 
daar / in de vrije ruimte 1 is. Het aantal deeltjes in één gebied 
v bedraagt: 
f i r e /‘ “k Va./ ( ? V 4 - r s° -k r e s ) 
n I ji * 
n v — Ne V e '/'(r,r u r) drnr dms' dmt'dr, } dr s drt = 
, ~ 77 „ O h 
— Ne .2 strriO . 2 jt — . 
ƒ vh 
l-e~~Ö 
Dus bedraagt liet totale aantal gebonden deeltjes: 
of 
«7 = »1 X 
ü 
( 2 .t oyu ~ 
i 
f\/vi 
vh 
TT 
( 20 ) 
Zoo hebben wij een algemeene formule voor de dissociatie van 
tweeatomige moleculen gevonden. Ik hoop later deze formule meer 
uitvoerig te discussieeren. Thans wil ik alleen opmerken, dat zij 
zekere overeenkomst vertoont met de resultaten van Nërnst’s „Warme- 
theorem”. Die overeenkomst bestaat daarin, dat de evenwichts-con- 
s tan te bepaald wordt door e 0 — (de omzettingswarmte bij liet 
absolute nulpunt) en door v, welke grootheid ten nauwste niet den 
energievoorraad en de soortelijke warmte samenhangt. Bovendien 
komt het moleculair gewicht in de formule voor. De chemische volu- 
mina (kritische Kan me volgens Boltzmann), waaraan men geneigd 
zou zijn invloed op do evenwichtsconstante toe te schrijven komen 
er niet in voor. Dat komt, doordat wij in vergelijking (16) de integratie 
naai i van O tot co inplaats van van 0 tot hebben uitgestrekt. 
Zijn de \ ooi waarden, waaronder wij meenden dit te mogen doen, 
niet vei vu ld, dan zou de formule natuurlijk zoo gewijzigd moeten 
worden, dat de chemische volumina er wél in voorkomen. In dat 
