1 14 
keten van twee metalen A en B te be- 
rekenen, denken we 1 ) dat 1 coulomb 
aan vrije electronen in de richting 
der pijltjes in nevenstaande figuur 
rondgevoerd wordt, beschouwen den 
uitwen digen arbeid, die daarbij op 
die electronen als op een ideaal 
gas moet worden uitgeoefend, deelen door dT en vermenigvuldigen 
met — 1. We verkrijgen dan: 
C A 
Hierin is F de genoemde thermokraeht in Volt en stelt v het volume 
van 1 coulomb aan electronen voor. 
Met behulp van vergel. (1), die ook in den vorm F= 10' 8 . 
Ö (i|; i — l|; B ) , . . 
kan geschreven worden, kan nu uit de waarden van 
dT 
U en S van § 3 der vorige Meded. eene algemeen e formule voor 
F afgeleid worden. We zullen ons hier beperken tot de grenswetten 
voor de hooge en voor de lage temperaturen. 
Voor de hooge temperaturen, n.1. zulke bij welke equipartitie 
geldt, volgt uit verg. (14) van de vorige mededeeling de bekende 
formule 
k V ii 
F — 1 0 - 8 — In — — ° (2) 
e V A 
als e.= de lading van 1 elcctron in coulombs. 
Voor lage temperaturen levert verg. (20) van de vorige mede- 
deel ing : 0 
F = 1 0 - s . JL . 2b VjF- V a 2 * * * ) (3) 
Ne 
Hierin de waarde van b subsiitueerende, volgt met e = 1.4 . 10' 19 : 
F — 2,52 . 10- ?2 . T s ( V B ' —Va'-) . (4) 
In de eerste plaats volgt hieruit dat de thermokracht bij het naderen 
b Vergelijk K. Baedeker, ]. c. Vergelijk eveneens F. Keüger, Pliysik. Zeitscli. 
11 (1910), p. 800, 12 (1911), p. 860 . 
2 ) We merken op dal voor deze lage temperaturen het volgende eenvoudige 
verband bestaat lussclien de thermokracht en de specifieke warmte der electronen : 
F = 1 0-8 . i- \{C c B - C v a) 
Ne 3 
?a + % * % 
fa * 
