198 
KO a— (— 1 t n 
p :r= K - j- OS ~ e v x n -j_ x 
Eliminatie van de n—1 waarden b x . . . . b n -\, levert na omwerking 
de betrekking: 
Telt men de vergelijkingen (3) bij elkaar op, dan volgt: 
b 0 -b n = xa 0 (8) 
Is dus b 0 bekend, en h n uit (/), dan kan uit (8) ook a 0 worden 
berekend. 
. Is KO (resp. t n ) zeer groot, dan wordt — = x, zoodat dan voor 
P 
U de uitdrukking wordt gevonden, welke wij vroeger voor zeer 
groote ditfusiesnelbeid (resp. langen uitloogduur) hebben afgeleid. 
De bespreking van de gevonden uitdrukking zal hieronder geschieden 
in velband met de resultaten voor de andere werkwijzen. 
Een uitloogingsproces, dat continu geleid wordt, kan op de volgende 
wijze in een vorm worden gebracht, welke mathematische formu- 
leering mogelijk maakt : ). 
la.' u. 
De ruimte, waarvan tig. la de langsdoorsnede, fig. 1 b de dwars- 
doorsnede weergeeft, is door een vlak LN (resp. in twee deelen 
verdeeld. In de bovenste ruimte beweegt zich de uit te loogen massa 
van links naar rechts (wij noemen deze richting positief), in de 
onderste beweegt zich de uitloogvloeistof in de tegengestelde richting. De 
wand LN (resp. FG) welke de beide vloeistotlagen scheidt, komt 
in de werkelijkheid overeen öf met een grenslaag tusschen twee 
vloeistotlagen öf met een werkelijk bestaanden doorlaatbaren wand. 
De afmetingen van het geheel worden zoo gekozen, dat de grootte 
van het oppervlak LNFG gelijk is aan de oppervlakte van de 
werkelijke scheidingslaag tusschen de beide vloeistofvolumina, en 
dat de volumina van de bovenste en onderste ruimte zich verhouden 
als v : V. (Het volume der in de massa aanwezige onoplosbare 
stof R, wordt dus niet in aanmerking genomen). Uit deze inrichting 
’) Cf. noot 1 bladz. 200. 
