402 
i" de teekening de heiling bij o 0 voorgesteld worden door de lijn 
EM. Beschouwen wij deze helling ten opzichte van de F-as, dan 
volgt onmiddellijk uit de gelijkvormigheid der driehoeken SET en 
MEO, dat de hoogtevermeerdering TE die wij als Ah kunnen 
EO 
aanduiden gelijk is aan — - V ST. 
J OM ^ 
Daar EO de integrale zijdelingsche druk, dus jf(Z)dl voorstek, 
OM de totale overlangsche spanning P, terwijl ST de lengte Al 
van den ketting voorstelt over welke de hellingstoename berekend 
wordt, kunnen wij, overgaande tot oneindig kleine aangroeiïneen 
schrijven : 
dl r 
dh =jJf( z ) dl 
of integreerende: 
'■=pj (dlJf(H)dl) 
Wij kunnen deze geheele beschouwing zonder eenige wijziging 
on middellijk overbrengen op den snaargalvanometer. Wij krijgen dan 
dat de zijdelingsche druk dien wij f(Z) noemden evenredig is met 
de stroomsterkte in de snaar I en met de op elk punt heerschende 
magnetische veldsterkte H en mogen daarvoor dus schrijven f(IH) 
of daar 1 over de geheele lengte van de snaar constant is If{H). 
Voor den snaargalvanometer geldt dan: 
voor liet geval dat het coördinatensysteem zijn oorsprong heeft in 
het punt ET. Indien wij als oorsprong aannemen het punt Wj, d.w.z. 
het midden van de niet-afgeweken snaar, dan wordt deze uitdrukking: 
i i 
K = J j j dl (Jf(B)ii) - jdi Qf(ff)di) J 
O O 
waarin de bepaalde integraal eenvoudig de beteekenis heeft van den 
maximalen uitslag E N 1 van de snaar bij de bestaande stroomsterkte 
en spanning. 
Houden wij voorloopig vast aan een coördinaten oorsprong in ET 
dan volgt uit de gegeven formule dat de snaarvorm samenhangt 
met de plaatselijke intensiteit van het magnetisch veld, en wel op 
zoodanige wijze, dat men een uitdrukking voor den snaarvorm ver- 
krijgt door de uitdrukking voor het magnetische veld tweemaal 
achtereen te integreeren. 
