404 
beantwoordende aan de halve doorboringswijdte heerscht de constante 
veldsterkte B^ over de lengte / 2 beantwoordende aan de lengte van 
liet homogene maximale veld heerscht de veldsterkte B 2 , terwijl wij 
nog aannemen dat over de lengte ï s de veldsterkte nul bestaat. De 
geheel e snaarlengte is dus 2 (/, -f l 2 -f l a ). Wij voeren nu de dubbele 
integratie achtereenvolgens uit over de stukken / 2 en / 3 , en vinden 
dan voor den zijdelingschen druk 
over l x : z x = 1HJ, 
over l 2 : z i z 2 = 1 ( H l / 1 -f- BJ 2 ) 
over l s : z 1 z 2 z a = ƒ (.ƒ/ 1 l 1 -[- HJ a ) 
waarbij de onderstreeping aanduidt dat wij niet meer met een ver- 
anderlijke doch met een constante grootheid te doen hebben. De lijn, 
die aan deze integralen voor den zijdelingschen druk beantwoordt is 
voorgesteld door II. 
Voor den snaar vorm verkrijgen wij : 
• , , 1 I 
in deel L:h = H.l 2 
1 2 P 11 
in deel l t :h = ~ Q H \1£ + ff£l a -f ~HJ 2 
en in deel l t : h = *- j ~ + HJJ a + * + H£l t + HJ 2 l 3 J 
~ P i ^ (2 — + ^ H * (2 — l - 3 ) | 
De vraag of deze uitdrukkingen in de gedeelten ƒ,, l 2 en / 3 gelei- 
delijk in elkander overgaan zonder plotselinge riehtingsverandering 
kan bevestigend beantwoord worden. Het, blijkt onmiddellijk dat de 
dh cUl 
waarde — op het einde van gelijk is aan — in het begin van / 
dl dl 2 
wanneer / 2 gelijk 0 gemaakt wordt. Deze gelijkheid der differentiaal- 
quotienten geldt ook voor den overgang van / 2 op / 3 . 
Hoewel wij een betere benadering voor den snaarvorm zouden 
kunnen krijgen door aan te nemen dat de magnetische veldsterkte 
verloopt volgens een lijn van nevenstaanden vorm, welke zich inder- 
daad veel beter aan de bestaande 
verhoudingen aanpast, kunnen 
wij met de bovenstaande uiterst 
eenvoudige uitdrukkingen reeds 
eenig praktisch resultaat be- 
Fig. 6. 
reiken. 
