414 
voor de potentieele energie, indien de beweging ongedempt ware 
geweest. De demping maakte het bedrag van de kinetische energie 
te klein. Om het juiste bedrag te vinden moet de uitdrukking ver- 
jta 
menigvuldigd worden met 7 0J . 
Bovendien moeten wij in aanmerking nemen, dat de uitdrukking 
van de potentieele energie in ergs is uitgedrukt. Dit moet dus ook 
geschieden met de kinetische energie, hetgeen den factor 1.0197 
doet invoeren. 
co 
Wij krijgen ten slotte, na invoering van N = — 
— Hllh = 1.0197 X — ^rV/koVi 2 
3 15 
en bijgevolg : 
11 = 32 2 
N 2 JiJT7^g 
7 
2de methode. 
Het is mogelijk om den zijdelingschen druk op de snaar bij afge- 
weken stand op verschillende wijzen te berekenen. Hierboven hadden 
wij reeds de uitdrukking Hll daarvoor vermeld. 
Uitgaande van de vroeger reeds besproken graphosfatische con- 
structie wijzen wij op het feit, dat de helling van de snaar in het 
aanhechtingspunt B overeenstemt met de helling van de lijn MC 
(zie tig. 4). Deze helling wordt nu gegeven eenerzijds door den tangens 
dy 
aan het aanhechtingspunt, dus door de grootheid — , en anderzijds 
dx 
CO 
door den tangens van de hoek CM O, dus door — - . 
b OM 
Daar de tangens aan een punt van een parabool voorgesteld 
wordt door 
dy_ 
dx 
2x 
geldt voor het uiteinde van de snaar, waar y = — / en x — h\ 
2 
dy l 
— (x = h) = - . 
dx v ’ Ah 
Verder weten wij dat CO de halve totale zijdelingsche spanning, 
dus — Z, en OM de totale overlangsehe spanning P voorstelt. 
2 
