484 
Volgens de theorie van Weiss 1 ) is voor den ferromagnetischen 
toestand te stellen : 
H = H ê + H m , ....... (10) 
waarin het uitwendige magnetische veld, en 
Hm == N m / m (11) 
het molecnlairveld voorstelt. = de magnetisatie per eenheid van 
volume — QM m , als q = de dichtheid. De coëfficiënt van het mole- 
culairveld N m wordt door Weiss constant ondersteld. 
De spontane magnetisatie o, welke behoort bij H c = 0, wordt 
volgens de constructie van Weiss in een a, «-diagram verkregen door 
het snijpunt te bepalen van de kromme 
Ch a 1 j 
met de bij de beschouwde waarde van T behoorende rechte 
U T 
— , r a 
Jy m op 
. . . . (13) 
r ° > 3 
. . . . (14) 
dan heeft geen der rechten (13) een ander snijpunt met de kromme 
(12) dan het punt « = 0. Bij de aanname eener nulpuntsenergie voor 
de moleculaire rotatiebeweging zijn er dus ferro magnetische stoffen, 
gekenmerkt door het bezit van een molecnlairveld volgens Weiss, 
mogelijk zonder dat de specifiek f erromagnetiscke eigenschappen-, spontane 
magnetisatie, hysteresis, remanent magnetisme, optreden. We komen 
hierop nader terug in § 6. 
Is daarentegen 
• < 3 ’ ' 
(15) 
dan behoort bij elke temperatuur 7 7 < 7), de temperatuur van het 
CuRiE-punt, welke bepaald wordt door 
u lx 
N m nQfi 2 
3 
(16) 
(«re = de rotatie-energie bij het CüRiE-punt), eene spontane magnetisatie, 
die we dan door (12) en 
1 u L . 
ö = ( 17 ) 
O Uf C 
bepaald kunnen denken. 
!) P. Weiss. J. de phys. (4) 6 (1906), p. 661. Physik. ZS. 9 (1908), p. 858. 
Les idéés modernes sur la Gonstitution de la matière (Conférences Paris 1912), p. 332. 
