485 
b. invloed van het magnetische veld op de energie van rotatie. 
Daar de rotatieenergie der moleculaire magneetjes volgens de 
theorie der quanta afhangt van de in het beschouwde lichaam 
optredende frequenties, en deze onder den invloed van het magnetische 
veld kunnen gewijzigd zijn, kan ook de genoemde rotatie-eneigie 
van het veld afhankelijk zijn. De wijze van afhankelijkheid kan 
thermodynamisch geheel afgeleid worden als de energie bij afwezig- 
heid van een veld als functie van de temperatuur bekend is (verg. § 2). 
De warmte, die bij eene oneindig kleine omkeerbare verande- 
ring aan een ferro-magnetisch lichaam, waarvan de toestand door 
T en M m bepaald gedacht wordt, moet worden toegevoerd is per 
massaeenheid ') : 
dQ = dUr — HdM m , (18) 
waarin ü r ook op de massa-eenheid betrekking heeft, en H als in 
deze § onder a het totale op elk magnetisch molecuul werkend veld, 
het moleculairveld inbegrepen, voorstelt. Volgens de tweede hootdwet 
yolgt hieruit 
Overeenkomstig de onderstelling genoemd in het begin van deze 
§ onder a kunnen we schrijven 
H = ( 20 ) 
waarin f{M m ) door (7) en (8) bepaald wordt. Door den index m in 
u Tm wordt aangewezen, dat de rotatie-energie door het veld veranderd 
is, u, zal als in § 2 de rotatie-energie bij afwezigheid van het veld 
blijven aangeven. Met U r = nu vm gaat dan (19) over in 
1 
ÖMiitiA 
èM m )r 
M rm 
— T 
(21) 
De algemeene oplossing dezer partiëele differentiaalvergelijking is 
i) Deze vergelijking werd door mij afgeleid uit de beschouwing van het arbeids- 
vermogen dat aan een enkel der moleculaire magneetjes, waarvan het moment 
onveranderlijk gedacht wordt, moet worden toegevoerd, wanneer hiervan de rotatie- 
energie en de oriëntatie ten opzichte van het veld H gewijzigd wordt. Daarbij is 
de geheele onderlinge werking der moleculen op elkander als bij Weiss in den 
vorm van het moleculairveld in H opgenomen gedacht. Men verkrijgt voor de 
toe te voeren energie du L . — Hdtjj, als dxjj voorstelt de verandering van de 
component van het magnetische moment in de richting van H. Dit sommeerende 
over de massa-eenheid verkrijgt men (18). Voor eene meer in bijzonderheden 
tredende, mij door Prof. Lorentz welwillend medegedeelde afleiding dezer verge- 
lijking zie men het aanhangsel achter deze mededeeling II. 
